.1 Stäi vasst, 



im a || K irch Ausstrahlung während der Zeit Jt um den Betrag 





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um 



dt. 

 allgemeine Inte chung 30, in welche für die rechte Seite der Aus- 



druck imen au dampften Eigenschwingung des Resonators 



/ingung: 



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; 4- .1 (2kv/— d (VI- -v (vi) ,/v.. 



lituden vungenen Schwingung sowie die Phasendifferenzen 7 (v) gegen die 



•■«en durch die Gleichungen 



sii . , 32 ä) 



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en hat, damit .1 v positiv sei; 'und -f sind Integrations- 

 nter Weise rindet man. daß A (v) nur für Weite von v, welche in der Nähe von 



sich von Schwingungszahlen, in welchem dies 

 von der Größenordnung ~> ist und daß daher die Resonanzkune um so 

 .dämpft der Resonator ist. Damit aber aus dem Schwingungszustand 

 denjenigen des Strahlungsfeld« »chlossen werden könne, muß die Eigen- 



tors merklich abgeklungen 



ul di:n Zustand des Resonators statistische Überlegungen 



Jen und ie und Temperatur des Resonators definieren lassen. Dies 



ist nun 1 tzungen icht ohne w vier Fall. Denn das Objekt der 



wäre hier eine / imtheit, nämlich dii mtheit der aufeinanderfolgenden Zustände 



und desselbei und wir haben gesehen, daß sich an eine solche ein 



ht knüpfen läßt. Wir müssen daher die Zeitgesamtheit der verschiedenen 



itzen durch eine Raumgesamtheit von AT gleichbeschaffenen Resonatoren 



der Schv. nen stellen des Feldes befinden. Dies wird en 



eil der AT Resonatoren ergozonal sei. Denn dann wird 



eichen man aus den gleichzeitig vorhandenen Zustandsgrößen 



ntisch sein mit dem entsprechenden, welcher mit Hilfe der 



Biner hii lufeinanderfolgenden Zu rößen eines Resonators gebildet 



ne Raumgesamtheit bekommt der Be 

 itimmten Sinn. 



ine Methode dei ischen Mechanik 



rechnen, so stößt man aul eine Schwi 



sehen, di Zustand eines Res 



ihen hal Feld zur dnung in räum- 



Zustftnde an den verschiedenen stellen des 



durch keinerle liehung miteinander 



Unabhl trachte "instand 1-: V0fl 



p itulat nicht Genüge 

 ten Voraussetzungen füi 



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