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i|j|; . men wurde, daß diese Zeil von d< enordnung - sei, son- 



ic muß von der Ordnu iemlich großen Vielfachen dieser Zeit sein; es ist aber, wie 



.11 erreichen. Statt daß also der Phasenpunkt des Resonafc 

 ll e blieb. »in Zusammenstoß ihn hinausschleudert, verläßt er dieselbe 



um aber immer wiedei [zukehre und Einwanderung muß also 



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um diesen Punkt in der Planck'schen Theorie. In dieser wird ja, wie bekannt, 



ir kontinuierlich absorbiert ohne zu emittieren, bis seine Energie ein 

 iquantun geworden ist. worauf die ganze Energie plötzlich stoß- 



Lhrend des ersten Vorganges der Absorption überhaupt keine 

 r. und die Kner sständig; dann nimmt sie plötzlich auf null ab. Wahrend 



. des R sntlich abhängig von dem Zufluß von 



Man kann jetzt nicht mehr mit Sicherheit sagen, ob ein Resonator unter 

 .nd annehmen kann, ob also jede beliebig vorgebbare Ver- 

 zinkte im P ume realisierbar ist. Da jedoch in dieser Theorie der Begrift 

 nmten Verteilung überhaupt ui weil erst festgestellt werden müßte, nach welcher 

 Ke. ner Resonatoren als zu einer und derselben Verteilung zugehörig anzu- 

 i eine genauere I I -uchung der Krage nicht durchführen. 



21. 



-r ahlung ynamische I alten durch die statistischen 



itheit der \< .bildet werden soll, ist im thermodynamischen Gleich« 



: und hat daher bei k Maximum der Entropie. Wir haben im ?; Ui die 



itheit physikalischer Systeme kennen gelernt und 



e hier unmittelbar anwenden Die Energiefunktion II i - at nach Gleichung 31 die 



\'ach den Ausführungen im ^ lö sind zur Konstruktion des (zweidimensionalen) 



/•/ 

 zu und die Konstanten der Funktion F in Gleichung IIa 



/. 



e,, c n . « lems ausmacht, und wir können ohne weite 



-n in die allgemeinen Formeln de rigen Teiles Entropie und Energ 

 >nat..rer , r erhalten 



h e-me mg eingeführt, welche durchaus hypothetischer 



ler Resonatoren bestandig dieselbe 

 bh räch unserer Theorie nicht eigentümlich, sondern tritt in der I 



' l 'nter di( ie Verteilung durch die Maxwell- 



Entropiesatz. Nun bleibt die Gesamt- 

 nahen, solange jeder Resonator ohi 



inzelnen nicht, natürlich ien 



n zum Schlüsse d( 

 graphen die K> ,, ., mej jcn Kc . 



nal »llkommen will- 



