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{r+s) 



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Wir nehmen zur Vereinfachung an, daß a f b t =z "der r t +s ( = 0, also jedenfalls ;„ = 



•ner nehmen wir die I »ämpfungsrichtung der Longitudinalwelle mit ihrer Fort- 



ichtung zusammenfallt, indem wir setzen: q, =/ni und c\.,-xp\\. Hierin ist n die rezi- 



rtpflanzungsgeschwindigkeit der Welle, x die Dämpfungskonstante derselben. Die 



Welle ändert sich in der Fortpflanzungsrichtung pro Wellenlänge im Verhältnis 



rennt man nun den reellen und imaginären Teil der Konstantenbedingung 1. , so erhält man 



ingen zur Bestimmung \<>n n und x, nämlich: 







-* x 2 ii- x A — 



:„ + x 1 1 1 = 0. 



I /' / 



Hierin isl e di jener Komponente der elektrostatischen Feldstärke, welche in die Wellen* 



n fallt 



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l<». rt man die neue Unbekannte ein y rrr - . so daü 



B 





1 .1 1 



30 ist nach 





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und 17i nimmt die reduzierte Form an: 



: 





S \ 



s " = 

 Man erhält also schließlich: 





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Ttpflanzunj hwindigkeil 1 n und die Dämpfung x der 



" ncM - <-« gen, bei nen Wellenebenen und 



ahl /» zwo. verschieden« tudinalwellen auftreten, welche nach 



-^ Ipflanzungsrichtung haben, welche aber jedenfalls 



mpfung * haben. Die eine dieser Wellen ist positiv gedämpft, 



orbierl Welle isl aber negativ gedämpft, 



nimmt in ihre lansungsrichtung zu. die Welle wird fortschreitend 



lhrcnd und elektrisch emittiert 



'•" InI '- : I irgang weiter unten 



