Physik der kontinuierlichen Medien. 481 



beschrieben, worin f v f.„ f. s und / 4 Funktionen von a und ß sind. Dieselben müssen vor allem die 

 Bedingungen erfüllen 



iL = _ 8 Ä und M = 14 



3ß 3a 3ß 8a 



und die Differentialbedingungen (56«) und (56 V) nehmen für diesen Fall die Form an: 



f, 'i ?- 4)- c c/!+/d 



^2 j pc 



fd A + ^ + !£ + !£ 



9a 3ßj 3a 3ß 





A-Sofi-C (~± + d £\ = 2 C (/,/e +/./J. 



3a 3ß 



Hierzu kommen noch die Konstantenbedingungen (16), (17), weide durch n und * erfüllt werden. 

 Die longitudinale Fortpflanzung der Welle in der Richtung ! ist unverändert, doch treten transversale 

 Komponenten ^Va+^Vp der reziproken Fortpflanzungsgeschwindigkeit auf und die Wellen- 

 normalen krümmen sich unter dem Einflüsse des transversalen ablenkenden Feldes Va. 



28. Für die gewöhnlichen Kathodenstrahlen kann mit hinreichender Annäherung p =z oo gesetzt 

 werden und ist die longitudinale reziproke Fortpflanzungsgeschwindigkeit: 



1 i r- 



— = Be 



n b 



und die elektrische Dämpfung pro Längeneinheit: 



e o 



%pn — —s e . 



2C 



Gegen das ablenkende transversale Feld Va verhalten sich diese Strahlen ganz anders. Für 

 p = oo zerfällt die Bedingung (56a) in die zwei Gleichungen: 



59) -^ + e u—Cn 2 —0 



B 



60) e .VY) — C(Vy]) 2 = oder Vtj = — B q , 



worin S die in die Richtung der transversalen Komponente 



VKi=/ 1 Va+/ a Vß 



der reziproken Fortpflanzungsgeschwindigkeit V*[ fallende Komponente der gesamten elektrostatischen 

 Feldstärke e .ist. Das konstante Glied zJB von (56 a) ist gänzlich von (59) aufgenommen, deshalb hat 

 'die transversale Fortpflanzung einen ganz entgegengesetzten Charakter als die longitudinale. Die 

 Fortpflanzung in transversaler Richtung ist der transversalen Feldstärke e {) verkehrt proportional und 

 findet in der Richtung der positiven transversalen Feldstärke statt. Die gewöhnlichen 

 Kathodenstrahlen hoher Schwingungszahl werden also, wenn sie parallelstrahlig im starken elektro- 

 statischen Felde S t in Richtung der negativen elektrostatischen Kraft fortschreiten, durch ein 

 transversales Zusatzfeld 7a im Sinne der positiven transversalen Feldstärke abgelenkt, das 

 heißt durch einen von der Seite her genäherten positiv elektrisierten Körper abgestoßen, 

 beziehungsweise negativ- elektrisierten Körper angezogen. 



Damit kann die paradoxe Richtung der elektrostatischen Ablenkung parallelstrahliger 

 Kathodenstrahlen im starken elektrostatischen Felde, welche der Verfasser 1 zuerst beobachtet hat. 



1 Vgl. weiter oben tj 2, p, 6. 



