

' (J II III ll II II , 



erk; ien , n »rkt aber auch die nach vorn konvexe Krümmung der Wellen- 



de! V- »rmalen) der Kathodenstrahlen, wie w. u. § 30 ausgeführt 



nlichen Kathodenstrahlen (/»=±=oo) nimmt die Gleichung lie Form an: 



B 



, I , =0. 



n wir dies unter Einführung der Bezeichnungen 7 = 11 und k=\ C in der Form: 



.1 

 und nehme den Gradienten, so fo!. 



*' -ii. ; n =0 



hne — die Krümmung der Wellennormalen, so ist 



1 



.. ire Wert von ■,. also die reziproke Fortpflanzungsgeschwindigkeit, und it // ein 



vier Richtung der Wellennormalen ist. Hieraus folgt: 



um: 



1 1 1 



= x (n. ;n) x 



* l l 



x i ; i'„.n -+- : n.c ) x 

 2 it h 



smentargesetz der elektrostatischen Krümmung oder Ablenkung 

 der Kathoden*trahlen d beiden Glieder des eingeklammerten Vektors tc„«it) stellen einer- 



in EinfluB dar. welchen die Inhomogenität elektrostatischen Feldes auf die 



immung der Wellennormalen hat. andrerseits den Einfluß, welchen die Krümmungsdyade 

 ; » der Wellenfl. auch im homogenen elektrostatischen Felde) auf die Krümmung der 



ahlkrümmui :zt. 



10, Wenn die Wcllcntläche in dem betrachteten Funkte sphärisch gekrümmt ist, so kann die 

 " in d rden durch n f(r)x, worin r der vom 



mittelpunkte der Wellenfläche gezählt Hieraus folgt 



' = / 



Da r um' he Richtung 



X I=- XI 



n n r 



* 1 



! 



* 1 



' X r„ x ' - 

 " " 2 r it 



hinreiel 





1 1 1 



X f X = - 

 2 r 



