Physik der kontinuierlichen Medien. 483 



Hierin bedeutet r den Krümmungsradius der Wellenfläche und e die transversale 

 (ablenkende) Komponente der Feldstärke e . Der Krümmungsradius der Wellennormale r 3 hat 

 also, da k positiv ist, wenn die Wellenfläche nach vorne konvex ist (r-V'f>0) die entgegen- 

 gesetzte Richtung, wie die ablenkende transversale Kraft e . Diese Kathodenstrahlen werden also 

 wieder von einem von der Seite genäherten positiv geladenen Körper abgestoßen, von einem 

 negativen Körper angezogen, wie dies von mir beobachtet wurde. 



31. Die umgekehrte, sogenannte normale elektrostatische und die von Hittorf entdeckte 

 magnetische Ablenkung der parallelstrahligen elektrischen Longitudinalstrahlen durch ein gegebenes 

 homogenes transversales Feld wurde von mir schon früher 1 ausführlich behandelt, so daß ich 

 mich hier sehr kurz fassen kann. 



Eine andere Ursache der Krümmung parallelstrahliger Longitudinalstrahlen als die in 

 (62) angegebene gibt es nicht. Nur die Inhomogenität V; e des elektrostatischen Feldes e () 

 kann eine Krümmung dieser Strahlen bewirken. Es folgt: 



64) — = c X (V; e .n) X — • 



r 3 2e u 



Das ablenkende transversale elektrische oder magnetische Feld m bewirkt zunächst nur 

 das Auftreten von transversalen elektrischen und magnetischen Schwingungskomponenten in 

 dem Longitudinalstrahl. Die Amplitude m' der letzteren bestimmt sich durch: 



m' (-s m, V 1 + c\ q a ) = c n B fe- - i\ q X e + s B'p i S(> - i) m + 2e F (l + * ^ \ llt() . 



Es ist dabei die Abhängigkeit des diamagnetischen Koeffizienten \>, und der akzidentellen 

 Leitfähigkeit | von den stofflichen Variablen ö ( - und x,- berücksichtigt. 



^ = t j <o +Y, (k-i ° + m *)> s = y (6i ö+s 2 «).. 

 * <■ 



Man erhält B' und s[ )y beziehungsweise F und v aus B und s , indem man \l v [x 2 , beziehungs- 

 weise € t , i, an die Stelle von s v e 2 in Gleichung (15), (15 a) setzt. 



Nun muß die Integration des magnetischen Differentialgesetzes 



8 in l 8 u, 

 1- - 9 - m -£■ 



8/ 2 8/ 



II) [a — + y m "TT + * m = — c () rot e 



bis zu der zweiten Approximation weitergeführt werden. Die Glieder zweiter Ordnung 



8m l - 8u. 



-+- -= m — 

 8/ 2 8* 



|x - - + - 2 m ~ + im = 9Ji = — c rote, 



deren Summe wir den magnetischen Strom 9Ji des Strahles nennen, haben den Mittelwert 



65) 90? () — — c rot e . 



Es tritt also eine Inhomogenität des elektrostatischen Feldes auf, nämlich der von der Zeit 

 unabhängige elektrische Wirbel rot e . Es ist 



m () = l e -«:< | i p (,,/ „,"_,*" ,„') + (£' ,„«_£" „,')| 

 1 Jaumann, Elektromagnetische Theorie, diese Sitzber, 117 (1908), p. r> : i : i 633. 



