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laß Ii' B und s, >„ ergibt sich 





ii X Co+ '-'3„ni„i. worin 



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und /•;„, = . -„ (cj -f- eH ) - 



chen wie /*, daher hat die Strahlkonstante /' für alle 

 ,. n lm d jtudinalstrahlen dasselbe positive Vorzeichen, solange die Wellen- 



■.-. mdigk- kleiner als die Lichtgeschwindigkeit c ist 



lit durch die Hinzufügung des variablen magnetischen Stromes <:„ rot c zu dem in erster 



ihne «veiters die Differentialgesetze in /.weiter Annäherung 

 hen Wirbels, der selbst von zweiter Ordnung ist. von 

 dritter < »rdnung klein sein. Daher rnuü e in der Mittellinie de- betrachteten Strahlenbündels Null .-ein 

 und dann i nehr in derselbe 





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h ? in der Richtung n = v nicht ändert. Ist das eventuell gegebene elektro- 

 : • -i und da ltXrot p„ it.e, • n • : i'„. SO ergibt sich 











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Nach ('»»;) folgt 



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lie Krümmung, welche parallelstrahlige Kathoden- und ß-Strahlen, sowie Anoden-, 



ilen durch hon rsale elektrische und magnetische Felder erfahren, all- 



unvl in ihrung bestimmt. Insbesondere folgt aus '70'. daß durch 



ie, beziehuni magnetische Felder c n , beziehungsweise in, 



mmungi senkrecht sind und deren Verhältnis der Strahl- 



te Kaufmann'sche Methode liefert also auch nach meiner 

 %chwindigkeit c der Longitudinalstrahlei 



5. Strahlungsgleichgewicht und Strahlungsgesetz der elektrischen 



Longitudinalstrahlung. 



; » ihlcn bezeichnen wir jene Longitudinalstrahlen, die sich im sp 



bwohl sie die hohen Schwingungszahlen 

 rend dl flanzungsgeschwindigkeit der 



»portionnl. also sehr 

 hwingungszahl, das sind die gegenläufigen Anti- 



schwindigkeit, v\ 

 thlen(/> 



