Physik der kontinuierlichen Medien. 485 



können von einer Gegen Strahlung gleicher Schwingungszahl, den Antianodenstrahlen, überdeckt 

 werden, deren Fortpflanzungsgeschwindigkeit nach (2\a) im starken Felde viel geringer ist. Wenn diese 

 Gegenstrahlungen mit gleicher Amplitude wie die rechtläufigen Kathoden-, beziehungsweise Anoden- 

 strahlen auftreten würden, so daß ihr Energieinhalt E*„ derselbe ist, so ist doch ihr Energietrans- 

 port C-E*,, also ihre Wärmewirkung §,„ ihrer kleinen Fortpflanzungsgeschwindigkeit wegen sehr 

 klein. Hingegen ist die ladende Wirkung dieser langsamen Gegenstrahlung im Verhältnis zu 

 ihrer Intensität weit größer als jene der rechtläufigen Longitudinalstrahlung gleicher Schwingungszahl, 

 denn der kohaerente Ladungsstrom S,„ ist nach (28) der reziproken Fortpflanzungsgeschwindig- 

 keit proportional. Die Antikathodenstrahlen führen so wie die Kathodenstrahlen einen negativen 

 Ladungsstrom mit sich, sind also als negative Strahlen zu bezeichnen. Die Antianodenstrahlen sind 

 positive Strahlen. Die Gegenstrahlung hebt also die ladende Wirkung der rechtläufigen Strahlung gleicher 

 Schwingungsdauer teilweise oder ganz auf, kann sie sogar umkehren, wofür die in § 2 erwähnte 

 scheinbar positiv ladende Wirkung der Kathodenstrahlen ein Beispiel ist. Außerdem sind rechtläufige 

 (elektrisch negativ gedämpfte) Gegenstrahlungen anderer Schwingungszahl zu berücksichtigen. Im 

 Kathodenraume kommen rechtläufige positive Strahlen (p-<p 02 ) vor, welche man nach ihrem Durch- 

 tritte durch die Kathode Kanalstrahlen nennt. Auch negative Kanalstrahlen wären im Anodenraum 

 möglich. 



35. Da die Longitudinalstrahlen ladende Wirkung haben, so gibt es kein Strahlungsgleich- 

 gewicht derselben im un elektrischen Felde. Der stationäre Strahlungszustand setzt nicht nur die 

 Herstellung einer stationären Temperaturverteilung voraus, sondern es muß auch eine stationäre 

 Verteilung der Ladungen, welche durch die Longitudinalstrahlen transportiert werden, erreicht sein. 

 Wenn also auch anfänglich kein elektrostatisches Feld gegeben ist, aber die Anregungsbedingungen für 

 Longitudinalstrahlen vorhanden sind, so schaffen sich diese selbst ihr dem stationären Strahlungsgleich- 

 gewichte entsprechendes elektrostatisches Feld. Hierdurch erklären sich die starken Ladungen, die an 

 der Innenwand eines zugeschmolzenen Glasröhrchens auftreten, das ein Radiumsalz einschließt. Ferner 

 gehören hierher die überaus charakteristischen Erscheinungen, welche das elektrische Anzünden 

 der Kathodenstrahlen begleiten. 1 ) 



Die gesetzmäßige Umschaffung des elektrostatischen Feldes durch die Kathodenstrahlung selbst 

 ist augenscheinlich bei der Selbststreckung der Kathodenstrahlen (vergleiche weiter oben § 2). 



Die stationären Ladungen der longitudinalen Hohlraumstrahlung haben ihren Sitz nicht nur auf 

 den Elektroden und der Wand des Rezipienten, sondern können auch inmitten des verdünnten Gases 

 auftreten. Das bekannteste Beispiel hierfür ist die starke positive Ladung der Grenzfläche des 

 Kathodendunkelraumes, deren Entstehen völlig durch meine Theorie erklärt werden kann. 2 



Der kohaerente Ladungsstrom S,„, welcher einen Longitudinalstrahl im inhomogenen Feld begleitet, 

 ist vor Erreichung des Strahlungsgleichgewichtes keineswegs in der ganzen Längserstreckung desselben 

 konstant, so daß Aufladungen inmitten des verdünnten Gases vorkommen. Nach Herstellung des 

 Strahlungsgleichgewichtes unter Mitwirkung der Gegen Strahlung muß aber der resultierende 

 Ladungsstrom S n in der ganzen Längserstreckung der (eindimensionalen) Strahlung konstant sein. 



Bezeichnet V das Emissionspotential, das ist die Potentialdifferenz der die Strahlung aus- 

 sendenden, beziehungsweise auffangenden Elektrode, so ist der Energieaufwand 2,,!' notwendig, um 

 die Ladung der Elektroden während der Strahlung aufrecht zu erhalten, welcher der Wärmewirkung 

 & m der rechtläufigen Strahlung an der auffangenden Elektrode gleich ist, wenn wir von der geringen 

 Wärmewirkung der Gegenstrahlung bei deren Auftreffen auf die die Hauptstrahlung aussendende 

 Elektrode absehen. Es folgt also: 



1 Jaumann, Interferenz der Kathodenstrahlen, diese Sitzber, t"7 (1898), p. 1002. 

 - Siehe Jaumann, Elektromagnetische Theorie, diese Sitzher. 117 (1908), p, 519. 



Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 95, Band. m 



