.1,1 II III il II II , 



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i Thomson, Seitz' u. a. in vielen Fällen nach- 



der im elektrischen Felde emittierten I.ongitudinalstrahlen 



Feld nach der Kaufmann 'sehen Methode messen 



ä U nelekl außen zu unbegrenzt, so kann der in dasselbe aus- 



ahl nicht mehr von einer merklichen Gegenstrahlung überdeckt sein. Dann 



muO der I einlachen Strahles gleich sein dem resultierenden 



g leichgewichtes in dem emittierenden elektrischen Felde 



u der Wärmewirkung 3„, des einlachen Strahles in der 



und 7h folgt: 



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li windigkeit des aus dem elektrischen Felde aus- 



I dem Emi Potential proportional. Der Proportionalitätsfaktor ist 



\uch das Resultat der Versuche von D und 



liebliche mg oder Verzögerung der Kathodenstrahlen durch ein 



Id erklärt sich durch Gl. 7:'.*. Die Beziehung (7'_'i und daher 



lt nur für hom< Strahlen. Tatsächlich sind die elektrisch 



trahlen sehr homogen, sie lassen sich auch durch starke magnetische 



Ablenkt. it merklich d ieren. 



der Kathodenstrahlung. Die Geschwindigkeit ein gitudinal- 



hlea im unelektrischen Felde hängt ausschließlich von seiner Schwingungszahl /• ab, und zwar 



.1 l ,v 



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»trahlkOl '.. und /war ist nach (51) 



I 



\ischen dem Kmissionspot en tial V und 

 Mutierten I.ongitudinalstrahlen, und zwar in der Form 



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!/• des emittierten Kath 

 s,roh sich die Homogenität der 



ndimensional allol- 



iii Kath 

 ie Kathodenstrahlen, deren 

 tsprieht, parall lern elek- 



