Physik der kontinuierlichen Medien. 487 



Irischen Felde austreten, alle anderen Schwingungszahlen können von der Kathode im Strahlungs- 

 gleichgewichte nur diffus oder gar nicht emittiert werden. 



39. Größe des normalen Kathodengefälles. Für sehr hohe Werte der Schwingungszahl p 

 (gewöhnliche Kathodenstrahlen) nähern sich c 2 und t|> asymptotisch den Werten 



\ S?(a- b-\ , , 1 V /' br as 



e ^f\e m) 2 hi\ me ' em 



Nach dem Strahlungsgesetze (74) ist das Emissionspotential V für p =p 01 gleich — oo, nimmt 

 mit wachsender Schwingungszahl numerisch ab und nähert sich dem Grenzwerte 



76) V { 



L o 



*. 



unter welchen es nicht sinken kann. Unterhalb dieser Spannung (des sogenannten normalen 

 Kathodengefälles) können keine Kathodenstrahlen emittiert werden. In einem Gase, in welchem das 

 normale Kathodengefälle 0*5 (c-g* s) beträgt und in welchem - 'i — 5-7 X 10 17 (c. g. s.) ist, folgt als 

 untere Grenze c der Strahlgeschwindigkeit der Kathodenstrahlen: c — 7 5 X 10- cm/sec. z= O025 der 

 Lichtgeschwindigkeit. Selbstverständlich bieten obige Beziehungen auch die Möglichkeit, die Schwingungs- 

 zahlen p der Longitudinalstrahlen annähernd zu bestimmen. 



•40. Das zweite Wien'sche Gesetz der Wärmestrahlung gibt den Zusammenhang zwischen dem 

 Maximum des Emissionsvermögensund der Temperatur des schwarzen Körpers. Das analoge Gesetz 

 für ein strahlendes Gas könnte durch bolometrische Messungen nicht festgestellt werden, denn der 

 Bolometerstreifen nimmt die ganze Spektrallinie auf, deren Wärmewirkung aber nicht nur von dem 

 Maximum der Lichtintensität, sondern auch von der Breite der Spektrallinie abhängt. Dieselbe 

 Schwierigkeit besteht bezüglich der direkten experimentellen Bestimmung des analogen Strahlungs- 

 gesetzes für die sehr homogene elektrisch emittierte Kathodenstrahlung. Doch steht ein indirektes Mittel 

 zur Verfügung, die Intensität §„, oder den Energieeinhalt E m =. <B m .u der Longitudinalstrahlen zu bestimmen, 

 und zwar aus der magnetischen Ablenkbarkeit derselben" nach Gl. (70). Die Strahlkonstante BP 

 ist nämlich nach (66a) dem Energieinhalte E m des Strahles proportional und da die magnetische 

 Ablenkbarkeit nur von der Schwingungszahl p des Strahles abhängen dürfte, so ist damit die Abhängigkeit 

 der Intensität des nahezu monochromatischen Strahles von der Schwingungszahl desselben bestimmt. 

 Nach der Elektronentheorie soll die Beziehung 



77; BP = \^ 



bestehen, in welcher vom Standpunkte meiner Theorie das Gesetz für die maximale Intensität der 

 negativen Strahlung implizit enthalten wäre. 



41. Integralgesetz der negativen Strahlung. Während die nur aus der magnetischen 

 Ablenkbarkeit der Strahlen bestimmbare maximale Intensität % m (also die maximale Ordinate 

 der Emissionskurve) von den Emissionsbedingungen nur insofern abhängt, als diese die Schwingungs- 

 zahl p des ausgesendeten Kathodenstrahls (der wenig verbreiterten Spektrallinie im Spektrum der 

 negativen Strahlung) bestimmen, hängt die mit dem Bolometer meßbare Gesamtintensität W der 

 emittierten Strahlen (die Fläche der Emissionskurve) in so hohem Maße von den Anregungsbedingungen 

 dieser Strahlen ab, daß Gesetzmäßigkeiten nach Art des Stephan-Boltzmann'schen Gesetzes der 

 Wärmestrahlung noch nicht autgefunden wurden. Während die Geschwindigkeit c der Kathodenstrahlen 

 bei steigendem Emissionspotential V stets steigt und ihre Schwingungszahl p und die maximale 

 Intensität S m derselben stets sinkt, verbreitert sich zunächst die Emissionskurve so stark, daß 

 die Gesamtintensität W der emittierten Strahlen mit steigendem Emissionspotential V zunächst 

 steigt. Nach Überschreitung eines Maximums sinkt aber die Gesamlintensität W, wenn das F.mis- 



