( , Ja 11 in '< " " • 



. durch Erhöhung des Emissionspotentials 



trahlen hohen Geschwindigkeit, der niedrigen wenig über der 



szahl und den anderen Eigenschallen der ß-Strahlen 



zu erhalten. 



6. Die stofflichen Eigenschwingungen. Ionisierung der Gase. 



,. ndunkelraum Lrke der Lumineszenzwirkung eines elektrischen 



trahies hl n der Amplitude der Schwingungen der stofflichen Variablen 



... e | c he d( :nd dabei ler Amplitude 1) der elektrischen Divergenzwelle 



. welche durch 



//• +* ef+e|). 



»0 So+P* 



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I • .1 >•„—/'/ 



II 



Im un< ' und daher I>- = s„ p : A. 



Im elektrischen Felde ist K und erreicht im sehr starken elektrostatischen Felde wo r -— — | 

 den Grcnzv 1 / s p. Im elektrischen Felde ist also die Amplitude Z> der Divergenz- 



wclle und der stofflichen S ungen cet. par. kleiner und im sehr starken elektrischen Felde \ 



iend klein. HU oh, daß die Kathodenstrahlen nur in dem fast unelektrischen 



kathodenfernen Felde die blaue Lumineszenz der verdünnten Luft erregen, während der Kat hoden- 

 in, der d e elektrische Feld enthalt, dunkel bleibt. 



IS. kt. Die kohaerenten stofflichen Schwingungen, welche die 



elektrischen I.ongitudinalstrahlen mit sich führen, wirken als mit der Strahlgeschwindigkeit sich 

 ende Licht- (Lumineszenz-)quellen, woraus sich der von Stark beobachtete Doppler- 

 effekt im Lumii icht der Kanalstrahlen und Anodenstrahlen erklärt. ' 



»I erung der Gase. Ionisierte G nd vom Standpunkte meiner Theorie G 



h lebhaft umlich ziemlich homogen verteilte) stoffliche Eigenschwingungen 



en: 



uten i, und r, die reellen Amplituden und /•„ die reelle Schwingungsdauer dieser 



he das sehr mäßige Abklingen der 



klein, dafi sie zunächst nicht in Betracht en zu werden braucht. 

 ! tzen III IV 



- 





lautet für ein starkes elek 1 - Feld r 







higkeit, welche Sinusschwingungen mit 



hrt um ( einen reinen Wechselstrom , e„ bewirk' 





