Ja u in a ii ii . 



,,, , mein« I beruht auf der Erkenntnis, daß der dielektrische und dia- 



maK nd, deren Fluxionen durch Differentialgesetze von der 



+ a div c - < ' 

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gjmmt u \us der Form I. §1 dei M vell'schen Gleichungen ergibt sich ein starker Kin- 



nuL und in,, auf longitudinale elektrische Wellen, aber nicht auf das 



i die elektrische Doppelbrechung und magnetische Polari- 



.hung unerklärt Die Ursache liegt in der Skalaren Form der (ileichung I II, da die 



tlare Derivation div c in trnn en Strahlen Null ist. Eine physikalische Variable, deren 



unter be n Bedingungen deutlich konstatiert werden kann, ist stets anisotrop, 



ha die Elastizitätsmoduln der Kristalle Tetraden sind, sind auch 

 .»duln i open Medien (nahezu isotrope) Tetraden. Da der dielektrische Koeffizient 



. e eine Dyade ist, i\ der dielektrische Koeffizient aller, auch der isotropen Medien, 



niemals ein hezu isotrope i Dyade. 



III, und l\', sind also dyadische Gesetze und haben die Form 



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' + . - • - • - -..■' .m 



Jt 



-+->.:+ S - -4- /'. .1 +/•' .in =0. 

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eiltet zum Beispiel \-a ,tl 



elektrischen Vektorverteilung, worin w,,- ü.„ und ./,, skalare Material- 

 u sind. Bei der Bildung der Energiegleichung werden die Differentialgesetze II/., be- 

 ziehunf. durch doppelte Multiplikation mit den Dyaden 3:, beziehui skalar 



riiche Energie hat den W 



\ - " 4- : .11! 



Eine allgemeinere Annahme über die Energiefaktoren der dyadischen stofflichen Differential- 



'ze und >er den Wert vi. , e geben wir weiter unten § 100, an. 



'' allgemeinst S stems von Differentialgesetzen, welches die höheren elektro- 



ungen in ruhenden nichtleitenden Medien darstellt, ist folgende: 



öl v 



- -V- - > rot in 



~— 



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'» + 7 rot« 



0/ «)/ — 





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