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meine e , ek . [en. Wir «eben im folgenden wieder von dem kom- 



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. m' -1111,4-/ in " Uj+iOj • -'—- x +i-. 



q-r /'/ die komplexe Phase der Welle, p die reelle Schwingungszahl und 



I her reelle Vektor q, soll imung der Welle genannt werden, derselbe fallt in 



der Wellennormale. Der reelle Vektor q, soll die Dämpfung der 



werde: ilbe lallt in die mit der Fortpflanzungsrichtung im allgemeinen nicht 



fallende Dämpfungsrichtung '-der Normale der Amplitudenebenen. Wir berücksichtigen in 



der Rechnung meist nur eines der Paare lll„ IV, der stofflichen Differentialgesetze und lassen den 



Inj. illgemeinerung ergibt sich ohneweiters und wird an geeigneter Sülle durch 



nmen über den Index i eingeführt werden. Durch Hinsetzen dieses Integrals in die Gleichungen 



lll,. implituden der stofflichen Ströme 



/' • 1 - \ -.:<:- — //Mir (\ •<//,/+ u\ in') - //' C\- dl., r' + li'> lll') + 



-4- q; q-(y, c' + r\ m*) + q s (v t c'+d'iiiV 



// .,-+.- - ;'/' q; q-(ii|' m' + h{ e'i ip q s (m? '"' + «40 -+• . 

 + q;q-«m # + ^ + <l'«m / + ' 



ten N und /• wurden anderen Ortes 1 ausführlich angegeben. Es wurden 

 hierbei der ilare Konstante a und die dyadische Konstante i der Deri- 



vat; • :iehungs ■• • sin eine skalare Konstante a zusammen/ . so daß di 



>nen die Form und • '/- haben und ebenso die analogen Derivationen. Die Deter- 



minante -timmt sich durch: 



D t = — p (ex+mc). Hierin ist/?o?=- 



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zu dem Paare lll,. I\ stofflichen Differentii gehörende Eigenschwingungszahl 



:hen Komponenten der Verschiebungsströme haben die Amplituden 

 «o* ■ , ., |„'. Die Amplituden der von den Fluxionen der stoff- 



lichen Variablen abhat nenten der Verschiebungsströme, welche nur im starken elekl 



chem Felde m„ merklich sind, haben Al-u Wert: 



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- in' - in.. 1+ ti-ni,, i//.e' + //'. iu'.-mh,, (//. s q-c'-f-//^ o-ni'i. 



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