

(, .1 J II III il II II , 



In beiden *= ' /' D "' Dispersiansgesetae (87) und 88) wider- 



in der Nähe der Eigenwellenlänge /,„■ hervor, bei 



hwindigkeit unendlich (# = 05 ist, wahrend sie 



Ich habe 1 gezeigt, daß meine Dispersionsforroel 



itbaren und dem ganzen ultraroten Spektrum bis zu den 



irzügüch darstellt, wenn man für die Eigenwellenlänge den 



Rubens für die Reststrahlen des Sylvins direkt beobachteten Wertes 



•i s annimmt. Drude* erreicht den Anschluß der Ketteier- Helmhol tischen Dispersions- 



,n im Ultrarot nur dadurch einigermaßen, daß er 



direkt von Rubens beobachteten Wertes /„!, — 3733 jx- den ganz falschen Wert für 



Wellenlän. Strahlen des Sylvins ■■ annimmt. Hieraus ist zu ergehen, daß 



die Ketteler-Helmholtz'scbe Dispersionsformel unrichtig und meine Dispersionsformel richtig ist. 



Sylvin ha nderen Medien, noch eine zweite Eigenschwingung im Ultraviolett 



iurch bewirkte Aufbiegung der Dispersionskurve im Ultraviolett habe ich in 



meiner Mitteilung mich mit Unrecht bemüht, anders zu erklären. Damals hielt ich noch s und ;j. 



für lealische Variable und mußte deshalb mit einer einzigen stofflichen Eigenschwingung 



während jetzt nach Einführung der realen Variablen -, t t eine beliebige Anzahl 

 „hwingungen mit den Schwingungszahlen /',„ für jedes Medium angenommen weiden kann, 

 h aktive und nicht absorbierende Medien. Wir betrachten nun Medien, für 

 ist, wiihrend V. von Null verschieden ist. Setzt man 



' _ worin <* = 



limmt die Amplitudengleichung (86) die Form an: 



1 





C*— <,- + niX / 



i l> 



e' — 0. 



die Wellengeschwindigkeit in dem betiachteten Medium, Co die Wellengeschwindigkeit 

 m demselben Medium mit B chtigung der Dispersion jedoch ohne Berücksichtigung der optischen 



Akl lie durc Itimmt i ieht man zunächst, daß die elektrische Amplitud 



muß, also ist in diesem Medium linear polarisiertes Licht nicht möglich. Der dritte 

 r in ec'.v immern ssenen Dyade muß Null sein, denn diese Dyade muß 



plan (' annulliert wird. Dies uibt die Bedingung 



!> 



1 klein I eißt wenn die Schwingungszahl /> keiner Kigenschw ingung-zahl sehr 



nahe M i reelle Wurzeln für gibt also in jeder Richtung drei 



un 8 «W«n Hanzungsgeschwindigkeit, beim Eintritt in die optisch 



lern dreifach gebrochen, 

 indigker ., klein (nahezu Null», dieser Strahl 



andern zwei Kortpflanzung-ge-chwindigkeiten 

 mit hinreichender Ann durch 



c'^tf* ,rin 8= r"* ü 



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