,, , u 2 



. v, 



l\—p % ~ 



— %p -i 



D 



D 



Physik der kontinuierlichen Medien. 497 



und n dem Brechungsexponenten für die betreffende Lichtfarbe proportional ist. Zerlegt man (89) in 

 den reellen und imaginären Teil: 



Vi Vi 



HH (c 2 -Co 2 ) h = -y-q X c, bezw. e |t (c 2 -c' 2 ) e 2 = - — q X t t , 



so erkennt man, daß die um eine Viertelwellenlänge versetzten Wellen gleiche Amplitude t t und e., 

 haben und diese Amplituden aufeinander senkrecht stehen. Der Strahl ist rechts zirkulär, wenn 

 c 2 >cfr und links zirkulär, wenn c 2 <cd 2 . Hieraus ergibt sich für die Drehung der Polarisationsebene 

 pro Einheit des Lichtweges 



9 2 ) <=s ±-y_«_. 



A . h ol A 



Diese Formel für die Dispersion der Drehung der Polarisationsebene stimmt im Gebiete des 

 sichtbaren und ultravioletten Lichtes bis X = 0.25|x. Im ultraroten Lichte liegen leider keine Beob- 

 achtungen vor. 1 



59. Absorbierende optisch inaktive isotrope Medien. Wir betrachten nun ein Medium, 

 dessen Materialkonstanten nur die Bedingung: Vi — erfüllen, während V 2 , D.,i und U., von Null 

 verschieden sind. Die Amplitudengleichung nimmt die Form an 



93) c 



Ferner untersuchen wir der einfacheren Schreibweise wegen das Verhalten des Mediums nur im 

 Gebiete einer einzigen Eigenschwingung, indem wir U 2 und V., als reelle Materialkonstante und 

 D — D x -{- iD, 



D 1 =. em (pl — p 2 ) + cx , D 2 zzz — p (ex+mc) 



annehmen. Setzt man 



94) 2 = c 2 (Z) 2 +Z> 2 )— p 2 U, Dy +p V 2 D, und 95) y = —p 2 U, D, +p V 2 D v so ist 



D 2 +D 2 



96) q 2 = k 1 {z+iy), worin k 2 == p 2 — l . 



z 2 +y 2 



Die Wurzel aus (96) ist q = q t (1 + zx). Hierin ist % die Dämpfung des Lichtes pro Wellenlänge. 

 Der Extinktionskoeffizient h des Mediums für die betreffende Lichtfarbe p ist: h=z 4%%/%. = 4tc£ 1 x 

 Wir können festsetzen, daß q x stets reell sein soll. Dann folgt aus (96) eindeutig: 



97) x=+ — (-z + s/z 2 + v 2 ) 



y 



und die reziproke Fortpflanzungsgeschwindigkeit ergibt sich aus: 



98) q 2 = ^ 2 ( 2 + v ^yi). 



z kann auch negativ sein, dann ist aber x 2 >l, also die Absorption enorm stark. Das Vorzeichen 

 von y ist wesentlich positiv, wenn die Dämpfungs- und Schwingungskonstanten die Bedingungen 

 erfüllen oü, *>(), 4c*>(r+s) 8 . Dann ist nach (97) auch x > und nach § 52 die YYärme- 

 produktion Q zufolge der Absorption positiv. Für die langwelligsten Her tz'schen Strahlen (p-* 0) 

 ist nach (93) C = C , nach (94) c>0 und daher die Absorption x gleich Null. Für ins Unendliche 

 zunehmende Schwingungszahlen (/?->• oo) (Röntgenstrahlen) ist nach (94 \ (95) und (9(>) q- reell und 



i Vgl. die Zahlentabellen Jaumann, Elektromagnetische Theorie, diese Sitzber, L 1 7 (1908), p. -ir.s, 



