

a ii tu a ii ii , 





\ 



g hat also mindestens ein Maximum (in der Nähe der 



..lt man: 



d 



dp \z 



nd Minima der Dämpfung x fallen uf genau dieselben Schwingu 



zahle welche sich aus (94) und (95) berechnen lassen. Dies 



dritte; - in />-. Die Absorption zufolge einer einzigen Eigen- 



SO eventuell auch zwei Maxima im Spektrum, von welchen aber meist nur 

 .,, r h< Ihrend das zweite kaum merklich (sehr dach) oder nicht 



vorhanden 



c. In diesen sind die Dämpfungskonstanten c und % und 



hr klein, und I nach (97) mit hinreichender Annäherung 





x^ <■/'- /'„> endlich). 



I ch nur für Schwingungszahlen p, welche den Eigenschwingungszahlen p Q des 

 .hr nah«. :he daher />,- und damit t großen Wert hat In der Nähe der 



chwindet jedoch /', und enthält s nur Glieder, welche in c und .v von 

 Gi hrt z viel kleiner als_v und gilt nach (1 





■/. i sehr klein). 



-ehr durchsichtigen Gase enorme bis nahe an 



reichende Wer I hat also scharfe Absorptionslinien in der Nähe aller Eigen- 



Berechnung der Schwingungszahl p der Absorptionslinie (des Maximums 



n wir alle welche in hezug auf die sehr kleinen Absorptions- 



stanten c und t und in bezug auf die sehr kleine onskonstante v— U% t in c'-\, von höherem 



V % 





<1 -4-vi /'' — (2+v • p\ und - = Xp*+p*p worin X — 



cm I r 



I. 



; lingung 102) 



p—p 



Po ' 



Schiebung vier Wellenlänge /■' vier Absorptionslinie gegen die Eigen- 

 welle lurch du -taute v des Mediums bestimmt wird. 



'•I K alle ! de Kristalle nimmt die Ampliti. 



gleichunj 



I 

 dielektri nicht absorbierenden und nicht 



in allgemeinen Kristallen die komplex« Dya 



• / 



D 





nmt: 







i)+q 





