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dielektrischen und *•" Komponenten der Versemebungsströme auftreten, 



. hen aus energetischen ('.runden (vgl.« der Wert ' ci W-c,,, bzw -m,, 



\mplituden dieser Verschiebangsströme sind im § 54 angegeben. 

 :tcn hier ni: h inaktive Medien und setzen daher » / =ß / = 0. Ee ergeben sich dann, 



. am aiK uhrlich berechnet wurde, folgende Bedingungsgleichungen für die longitu- 



din ponente ^er Amplitude i 



• I 



„ Xl , : .*■,■ Xi'„+ " *,c X m„x n ; +/ ' //., n . in,, c x o' X 11 



/ fti 



u p q die komplexe Fortpflanzungsgeschwindigkeit (beziehungsweise Dämpfung), 

 : hwindigkeit der transversalen Strahlen (tw - 0) gleicher Schwinguni 



daucr b lieit ein« sehen Feldes und l die Fortpflanzungsgeschwindigkeit der longitu- 



din StreJ , welche gleiche Schwingungszahl wie der betrachtete allgemeine Strahl 



haben i h im unelektrischen wu\ unmagnetischen Felde fortpflanzen. 



elektrische Doppelbrechung und der elektrische Dichroismus ergeben sich 

 nn man iii„^<» und c»e = setzt (vgl. die ausführliche Darstellung am 

 Bedingungsgleichungen können nur erfüllt werden: 



I. \\ • heifit wenn die elektrischen Schwingungen e' aul der transversalen 



Fe!, hen. Dann ist n.f' gleich Null, das heißt der Strahl bleibt exakt trans- 



: dieser lineai tierte Strahl erfahrt von Seiten des Feldes e„ keinerlei 



ng in bezug aul seine Fortpflanzung und Dampfung. 



2 We* ncht gleich Nu nach (110) auch iw' nicht Null, der Strahl enthalt also 



eine longitudin ringung! neate. Dann müssen nach (111) n X (' und c X e' gleich gerichtet 



las heiüt die elektrischen Schwingungen lallen in die Ebene von c und c,,. Aus (110) folgt 



rina= und es folgt aus , 1 1 1» 



: ./'■ I t 



: 



i dem v betrachteten Strahle polarisierte Strahl erfahrt also eine 



de- er leidstarke abhäri: .. emflus^ung seiner Fortpflanzungsgeschwindig- 



it und Dümpfi elektrische Doppelbrechung und der elektrische Dichro 



elektrische Analogon zu dem Zeemann'schen Tran ileffekl 



viht > crk w. u. bei Berechnung d< netischen Zeemaneffekl 



'•' l Impfung de- Lichtes. Wenn die Strahlkonstt 



• ergibt sich eine elektrische Dämpfung *, des Lichtes im 

 Aenn die Fortpflanzung in d^v Richtung der Fei 



t | 



ption des Lichtes im elektrischen Felde ei 



:. • Wuki; men 



bi e ts durch Gleichung g N. 



I en Dämpfung des Licht 

 nel werden. Der kohaerente I ström ist in rcii 



