Physik der kontinuierlichen Medien. 501 



versalen Strahlen rein longitudinal gerichtet. Auf die bedeutenden kosmischen Wirkungen, welche 

 der kohaerente Ladungsstrom der Sonnenstrahlung ausübt, wurde schon 1 hingewiesen. Ab- 

 gesehen von dieser entladenden Wirkung des kohaerenten Ladungsstromes des Lichtes kann nach 

 meinem Entladungsgesetze (vgl. § 1) nur die in die Elektrodennormale fallende Komponente 

 der elektrischen Schwingungen des Lichtes Einfluß auf die elektrische Entladung haben. Hieraus 

 folgt der Einfluß der Schwingungsrichtung polarisierten Lichtes auf dessen entladende 

 Wirkung, welchen ich (1892) Vorausgesagt habe und welchen Elster und Geitel (1894) nach- 

 gewiesen haben. 2 



66. Magnetische Drehung der Polarisationsebene. Die Gleichungen (110) und (111) 

 nehmen für e = und c 2 d$zl 2 die Form an: 



113) n • c' = 114) e D (e 2 — t 2 ) i'—i -^- K n • m cxe' = 0. 



Wenn das Medium nicht absorbiert, also c reell ist, und wenn auch die Strahlkonstante h 2 reel 

 ist, so folgt durch Trennung der reellen und imaginären Glieder: 



s D (c 2 — t 2 ) i x + — h, n-m c X e 2 = und e D (c 2 — t 2 ) e, — — //., twn c X t x = 0. 



Es kann sich also im magnetischen Felde iu nur zirkularpolarisiertes Licht fortpflanzen und 

 die beiden entgegengesetzt zirkulären Strahlen haben die Fortpflanzungsgeschwindigkeiten: 



1 1 5) c 2 = t 2 ± a m , worin a 



£ oft) D 



und iii die in die Fortpflanzungsrichtung fallende Komponente von m ist. Damit ist das Farad ay'sche 

 Phänomen erklärt. Es ergibt sich hieraus. 



C = t±7«tt'ttto 



und für die magnetische Drehung D der Polarisationsebene: 



n 2 — 



d =zß— - m„ , 



X 2 (X 2 -X 2 ) 



worin k eine Materialkonstante ist. In der Nähe der Eigenschwingungszahlen wird die magnetische 

 Drehung sehr groß, aber auch stark von der Absorption des Mediums abhängig. 



67. Dichroismus der magnetischen Zirkularpolarisation. Wir wiederholen nun die obige 

 Rechnung in allgemeinerer Form für ein absorbierendes Medium, in welchem auch die Strahl- 

 konstante \ nach § 54 komplex ist: 



C () h., = £ |X (/?Y] + />C), 



worin Yj und C reelle Materialkonstanten sind, und gehen von der Gleichung 114) aus, welche mit hin- 

 reichender Annäherung die Form hat: 



\D (c 2 -t 2 ) - i h, m c X I\ • e' = 0. 



Der dritte Skalar der in eckige Klammern eingeschlossenen Dyade muß Null sein, dies ergibt: 



Setzt man hierin für t 2 den durch (93) angegebenen Wert, so erhält man eine Gleichung von 

 derselben Form wie (93), in welcher aber 



116) C7 B =F ''jiit statt l T -> Lind F., ^F/'Cm,, statt F., 

 P 



1 .laumann, Elektromagn. Theorie, Sitzber. 117 (1008), p, 520. 



- Ibid., p. 530. Vgl. Jaumann, Wied. \.nn. 55, p, 658, und Rister und Geitel, Berl, Akad, 8 



Denkschriften der mathem, nnturw. Klasse, 95. Band, ßfl 



