Physik der kontinuierlichen Medien. , >n: j , 



Dies führt bei konsequenter Vernachlässigung der Glieder höherer Ordnung auf die Gleichung 

 sechsten Grades für p: 



AXp G ± 6 p'PoP 5 + (2BX+SÄ) plp* =f 



=F (4 (4L + 2 ( A' + 1) v') pj}/>» -(25 + 3 C X) p%p* ± 2 |t # ^- Cp« = 0. 



Nur eine der sechs Wurzeln dieser Gleichung liegt in der Nähe von p . Wir setzen wieder 

 pz=p (l+p / ) und erhalten bei Vernachlässigung der Glieder höherer Ordnung: 



117) P >-p = d=Hv'- 2(x'/(.Y+l)). 



Es ist p (p' — p) die Verschiebung der Schvvingungszahl der Absorptionslinie durch 

 das magnetische Feld, wobei das obere Vorzeichen für den rechts-, das untere für den links- 

 zirkularen Strahl gilt. Damit ist der Zeeman'sche magnetische Longitudinaleffekt erklärt. 



69. Magnetische Doppelbrechung und Zeeman'scher Transversaleffekt. W. Voigt hat 

 erkannt, daß der Zeeman'sche Transversaleffekt auf den Dichroismus der magnetischen Doppel- 

 brechung zurückzuführen ist und hieraus die magnetische Doppelbrechung (des Natriumdampfes) für 

 das der Eigenschwingung benachbarte Licht vorausgesagt. Eine Einwirkung von seiten des transver- 

 salen magnetischen Feldes in„ erfährt nur der linearpolarisierte Strahl, dessen magnetische 

 Schwingungen zu m„ parallel sind, und es gilt dual analog wie bei der elektrischen Doppelbrechung 



c a - t * - Mläl nt 2 



e 2 D 2 c 2 -!' 2 



Die Fortpflanzungsgeschwindigkgit 1' der magnetischen Longitudinalstrahlen (Righi'sche 

 Strahlen) setzen wir als verschwindend klein voraus. Bei gleichem Rechnungsgange wie für die mag- 

 netischen Longitudinaleffekte erhalten wir jetzt für die Verschiebung der Absorptionslinie durch das 

 transversale magnetische Feld: 



p-p = - — l"ö> 



worin k eine von den Materialkonstanten abhängende Konstante ist. Falls die Dämpfungskonstanten 

 c und x sehr klein sind, ist p = und D = em {p\— p 2 ) =zz — 2 emp p'. Man erhält sonach 



p' 2 = + -*— m 2 oder p' = ± i^SL n '_ . 

 2 e in pl p n V 2 e m 



Der parallel zu der transversalen Feldstärke magnetisch schwingende Strahl hat also zwei 

 Absorptionslinien, die in entgegengesetzter Richtung um den Betrag ± p p' aus der der Eigen- 

 schwingung p Q entsprechenden Linie verschoben sind. Dieser Betrag ist, in Schwingungszahlen gemessen, 

 von der Größe der Eigenschwingung p {) unabhängig. Das senkrecht zur transversalen Feldstärke nt 

 magnetisch schwingende Licht erfährt von derselben keinerlei Beeinflussung und bildet die mittlere 

 unverschobene Linie des Zee man' sehen Triplets. 



70. Rationale Zahlenbeziehungen bei dem Zeemaneffekt. Runge hat zuerst nachgewiesen, 

 daß für viele (die sogenannten normalen) Spektrallinien verschiedener Gase 



p' = K ^- = dzC\m iy 



Hierin hat C den universellen Wert C=4.7 X 10 -5 c»g*s oder ist ein rationales Vielfaches 

 dieses Wertes. Es hat also die Materialkonstante k/ent universellen Wert. 



Ferner besteht zwischen dem Zeeman'schen Transversaleffekt und dem Longitudinaleffekt 

 quantitative Gleichheit. Hieraus folgt, daß zwischen den Materialkonstanten a'ß' und den dual ent- 

 sprechenden Materialkonstanten aß der stofflichen Differentialgesetze die Beziehung 



118) 4- =£= {i[ = & =M 



o, «, ß, ß, 



