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er Energieproduktion in der Grenzschicht 



her Art durch die beiden Lösungen der Differential- 



mderstoßenden Medien gelten, bietet keine Gewähr da 



verbinden lassen, welches auch im Innern der 



lei Grenzbedingung (123) oder durch die Kon- 



.t'luß gegen die Grenzschicht in dem für da> 



j en i, lt , jem Energieflufl von der Grenzschicht in dem für das andere 



hen diese zwei Integrale einen einheitlichen 



ieproduktion in der Grenzschicht mit der 



len mü tonnen wir aber nur durch die Erfüllung einer weiteren 



liguna nzbedingung sichern. Eine unendlich hohe elektromagnetische 



chicht nicht auftreten, da durch die Erfüllung der rotorischen Grenz- 



der elektrische und magnetische Vektor in der Grenz- 



lich bleibt. K> muß »rdert werden, daß die Summe der Fluxion der stofflichen 



/olums- und Zeiteinheit in der Grenzschicht nicht 

 . ist aut den Fall, daß die dyadische Derivation i . c 

 kalarl: »tantenbedingungen erfüllt sind: 



■ - 0. 



tzen IM und I\', durch Multiplikation i, :, beziehungswei 

 . Q V , 7 , , I+ ]r ;m _ m; , + 



^_ ;-•-. : ; e + c ; -+- M . in • m 



III. -III,.', welches die Fluxion der antisymmetrischen I >y. 

 iumliche Derivation 



• 1/ ; nt — m : 



und (120) U X e + M(t, X nt) = ist. Die erste Zeile 

 tll> eine une ei eproduktion in der I nicht. 



mmetric der 1 symmetrische Derivati 



• U . in -+- in 



ahmen wird, wird die zweite Zeile 

 l,er r wenn die Dyade 1 i - + ; - 



welche dies sichern, werden wii weiter 



derten . mmetric I. 



• teilen 



£ V W* X / 



undabsorbi« 

 ^ nach 125) in ei 



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