Ja ii in «' ii ii . 



■i. und m nicht Null ist. können höhere Reflexions- und 



ten. 



ymmetrie der Dyade - srja h \' - < und für das Ver- 



1 komplexen Amplituden ->' und r 1 sind im § ."-l angegeben. 



n w ; r |, lie elektrischen Derivationen ausführlich berücksichtigen: 



V B c.i] + A' (\ ; in -+- ff in ; q 



r(a;+aj) + « • i (r + s) (o, ß, + «, ß.) j 



- 



laß die Dyade I a - ■ intisymmetrisch ist, lauten 



I | | B =0 und E(i4{+ B 



und haben die reelle Form: 



V . , . = o 



— D 



x ha v + - - ;-. . 0. 



1 /öllig verschwindet, wie dies nach (1! •ordert und, 



dingungen erfüllt sein: 

 1 i I und liA\- /»" 



Im . cht reell tantenbedingungen von der Art (13f zu erfüllen. 



.ißt sich allerdings nur dann erfüllen, wenn die energetischen Konstanten <, und 

 nicht all lien haben. 



chtwellen ihrem Energietransport gleich ist, muß nach 

 ahlen durch /v„ = - . bestimmt werden, f< mit 



und tu, stets ei hen haben müssen, ^<> daß die Bedingung bei 



•cht erfüllt werden kann. I'.s ist also nicht nötig, mit 



+ 0^ = und -las heißt, daß die anisotropen Anteile der 



iablen r< sind. Immerhin muß eine geringe L'nsym- 



hen Variablen vorhanden sein, da die Dyade 



■ 



Wir haben bisher vorausgesetzt, daß die dy 

 imtl wäre die elektrische Doppelbrechung und 

 l"rans\ . t nicht wohl aber würden 



Strahlen iKatl len- und Kanalstrahlcn, ot- 



nen. Im ille kommen zu den zwei rotoriscl 



•n hin/u. deren Krfüllui 

 nun «■: n und gebrochenen elliptisch • ht- 



ngitudinalstrahl auftreten muß. Wir geben den 

 nen im all ,ni 



• • •t + ,; l 



• 



. | 



