Physik der kontinuierlichen Medien. 509 



Es sind jetzt noch die skalaren Grenzbedingungen zu erfüllen: 



138) t c .Y(a. ii ä is + b 3i z is ) = 0, und 139) f v .e e = 0. 



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Letztere Grenzbedingung ist dann und nur dann von selbst erfüllt, wenn die Derivationen aV,e 

 undßV,e skalarfrei sind. Im allgemeinen Falle bildet sie eine inhaerente Grenzbedingung, welche aus 

 der Energiegleichung folgt. Kehren wir zu der Energiegleichung 124) zurück, indem wir jetzt die 

 skalaren Anteile von aV,e und ßV,e, also die skalaren Anteile ä is und z is der stofflichen Variablen 

 berücksichtigen. Diese sind nach der Annahme 137) der Divergenz von s e, also der räumlichen 

 Ladungsdichte proportional. Damit die Energieproduktion in der Grenzschicht niemals unendlich 

 wird, muß also nach 124) dafür gesorgt werden, daß die Ladungsdichte div s e in der Grenzschicht 

 niemals unendlich wird, und dies fordert eben die skalare Grenzbedingung (139). 



80. Anregung von Kathodenstrahlen durch ultraviolettes Licht. Bei der Reflexion an 

 Nichtleitern sind die transversalen und longitudinalen Strahlen voneinander unabhängig. Lohr faßt 

 die von Lenard nachgewiesene Anregung von Kathodenstrahlen durch ultraviolettes Licht als eine 

 höhere Reflexionserscheinung auf, welche dadurch zustande kommt, daß bei der Reflexion eines 

 Transversalstrahles an einem metallisch leitenden Spiegel die Grenzbedingung 139) nicht mehr 

 von selbst erfüllt ist, also ein reflektierter und gebrochener Longitudinalstrahl (Kathoden strahl) 

 gleicher Schwingungszahl auftreten muß, damit nicht unendlich starke Ladungsschwingungen in 

 der Grenzfläche auftreten. Da die Fortpflanzungsgeschwindigkeit der Kathodenstrahlen viel kleiner ist 

 als die des Lichtes, muß der reflektierte Kathodenstrahl nach dem Sinusgesetze der Reflexion 

 sehr stark zum Lote reflektiert werden, das heißt nahezu senkrecht von der Kathode ausgehen. 



81. Anregung von gerichteten polarisierten Röntgenstrahlen durch Kathodenstrahlen. 

 Die auf die Antikathode auftreffenden Kathodenstrahlen regen eine transversale polarisierte Röntgen- 

 strahlung an, welche gerichtet ist, das heißt annähernd unter gleichem Reflexionswinkel in größter 

 Intensität auftritt. Bevor man mit Lohr auch diese Erscheinung als eine einfache (höhere) Reflexion 

 auffaßt, wäre zu erwägen, daß dabei das Sinusgesetz der Reflexion schwerlich erfüllt ist, denn 

 da die Röntgenstrahlen meist eine viel größere Fortpflanzungsgeschwindigkeit als die einfallenden 

 Kathodenstrahlen haben, so müßte nach dem Sinusgesetze ihr Reflexionswinkel imaginär sein. Es 

 müßte also noch angenommen werden, daß jene Kathodenstrahlen, welche die polarisierten Röntgen- 

 strahlen anregen/eine an die Lichtgeschwindigkeit heranreichende Fortpflanzungsgeschwindigkeit haben. 



82. Die diffuse Reflexion der Kathodenstrahlen kann man nicht durch ihre kleinen 

 Wellenlängen und eine ultramikroskopische Rauhheit der reflektierenden Flächen erklären, denn die 

 Kathodenstrahlen werden auch von frischen Kristallspaltflächen diffus reflektiert, welche die 

 transversalen Röntgenstrahlen, die ebenfalls sehr kleine Wellenlängen haben, sehr regelmäßig reflek- 

 tieren 1 . Es dürfte also eine regelmäßige Reflexion der Kathodenstrahlen wesentlich unmöglich 

 sein, das heißt die Arbeitshypothese der inhaerenten Grenzbedingungen in diesem Falle versagen. 

 Tatsächlich kann man das Auftreten physikalisch unendlich hoher Werte der physikalischen Variablen 



1 Daß es sieh bei den Laue'schen Kristallröntgenogrammen wirklich um eine Reflexion der Röntgenstrahlen an 

 ultramikroskopischen Spaltflächen der Kristalle handelt, hat Bragg dadurch endgültig nachgewiesen, daß er zeigte, daß eine 

 stark aufgeblätterte Glimmerplatte die Röntgenstrahlen stärker reflektiert als eine unversehrte Glimmerplattc, Eine wesentlich 

 periodische Struktur der (kontinuierlichen) kristallischen Medien von außerordentlicher Feinheit und Regelmäßigkeit wird 

 durch die selektive Reflexion der Röntgenstrahlen an manchen (ausgewählten) Kristallspaltflächen unzweifelhaft gemacht, aul 

 welcher die Bragg'sche Röntgenspektroskopie beruht. Aber auch diese fundamentale Erscheinung ist kein Beweis für die (punkt- 

 gitterartige) Diskontinuität der Kristallmaterie, sondern nur für die (sinusgitterartige) periodische Struktur derselben, denn sie 

 steht in Analogie mit dem bekannten Labradorisieren mancher (ausgewählter) Kristallflächen im sichtbaren Licht, we 

 ebenfalls eine selektive Reflexion des Lichtes darstellt, und auf eine ^chr feine und regelmäßige Lamellierung des Labradors 

 zurückzuführen ist, so daß man eine Lippmann'scheFarbenphotographie eine künstlich labradorisierende Platte nennen kann- 



Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 05, Band, 7i) 



