Physik der kontinuierlichen Medien. 



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2 dt 



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2 \ r/ „ >v „ 



Wenn also ein elektrisches Feld e von der Richtung der Normale u der Reibungsschicht gegeben 

 ist (anfänglich vielleicht durch kontaktelektrische Wirkung), so tritt ein reibungselektrischer Strom 

 auf, welcher das gegebene elektrische Feld fortschreitend verstärkt, wenn (tö — .])« negativ ist. 



Die zweite Ursache der Reibungselektrisierung ist darin zu suchen, daß in dem Deformations- 

 strome — [V*b]'S-e der Koeffizient s zufolge 145) selbst von der Deformationsgeschwindigkeit 

 linear abhängt. Hiernach zerfällt der Deformationsstrom in zwei Teile: 



— | V x ö] • s • c = — [V x b] • e ♦ e — n\S7 x &]• [V x o] . e. 



Der erste Teil, welcher der Deformationsgeschwindigkeit [V-xb] proportional ist, ist der Row- 

 landstrom, der zweite Teil, welcher dem Quadrate der Deformationsgeschwindigkeit propor- 

 tional ist, ist ein reibungselektrischer Strom, welcher das gegebene elektrische Feld fortschreitend 

 verstärkt, wenn n positiv ist. 



88. Damit das Gleichungssystem auch die höheren Strahlungserscheinungen (Dispersion, 

 Drehung der Polarisationsebene, Absorption des Lichtes, elektrooptische und magnetooptische 

 Erscheinungen, Kathodenstrahlung und andere Longitudinalstrahlungen) in bewegten Medien 

 darstellt, müssen die elektromagnetischen Gleichungen I) II) mit den stofflichen Gleichungen III,) IV,) 

 durch jene räumlichen Derivationen verkoppelt werden, welche wir im ersten Teile dieser 

 Abhandlung angegeben haben. Im allgemeinen Falle hat also das Gleichungssystem die Form: 



I) 



S — ■ + 



dt 2 dt 



e + 7- e + 2J a > pt + ß/ */) = c o v X m 



II) 



r , dm 1 du. . V/ / rt x 



dt 2 dt ^r 1 



c V X e 



HI/) 

 IV,) 



dv, _ _ • ,_ 



e { : 1- r,- x t -f- c t o,- + «,- v , e + a,- V, m + 



dt 



nij : 



dt; 

 dt 



Si s, + Xi ii + ß y V, c + ßjV, m + 



;vxö].af 



VxöJ.ßf 



r=0 



= 0. 



89. Dieses Gleichungssystem stellt jedoch die Phänomene von Röntgen, Wilson und Eichen- 

 wald, die Aberration des Lichtes und die Fizeau'sche Mitführung des Lichtes nicht richtig 

 dar. Meine Versuche, auch diese Relativitätsphänomene in den Kreis der Betrachtung zu ziehen, ohne 

 die Einfachheit des Gleichungssystems zu opfern, führten zu (vielleicht nach gewissen Richtungen 

 bemerkenswerten aber im ganzen) vollkommen unbefriedigenden Resultaten. 



Hingegen hat E. Lohr 1 folgende Lösung gegeben: Damit das Gleichungssystem die Relativitäts- 

 phänomene (Aberration, Doppler'sches Phänomen, Fizeau'sche Mitführung, Michelson'schen Versuch, 

 Phänomene von Röntgen, Wilson und Eichenwald) richtig, und zwar in derselben Weise wie die 

 Cohn'sche Theorie darstellt, muß in allen räumlichen Derivationen der elektromagnetischen 

 und der stofflichen Variablen statt des Operators x 7 der Operator 



V = V + — 



d dt) 

 1) + 



dt dt 



eingesetzt werden. Die räumlichen Deiivationen der Geschwindigkeitsverteilung behalten aber 

 unverändert den Operator \7. Ferner muß in den akzidentiellen Leitungsgliedern v«e und ;«m an 

 Stelle von e, beziehungsweise in die elektrische, beziehungsweise magnetische Erregung 



1 F.. Lohr, Zu O. Jaumann's elektromagnetischer Theorie für bewegte Medien. Wien. AU.-ul. 122 (1013), p. 1508. 



