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und : 





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der Deformationsdyade 

 iir' hat iß, wenn man die Variable 



ne arbiträre Konstante ist, einführt, man zu einer integrablen Gleichung für die materielle 

 Fluvion dieser Variable 'ol^'t zunächst aus (155) für die totale Pluxion derselben: 



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 liert man nun nach der Rechenregel I 



i :in.-/ 



1 I I 



/ < rotu - r-'t D x / = y«(ö; 



— ; u ) — ■ u 



ö)«X. 



hält man eine Differentialgleichung für die materielle Fluxion von •/: 





dt 



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die Form der I itätsgleichung III hat. 



damit n laß die Rlastizitätsgleichung Hl, dann und nur dann exakt 



int wenn der Materialkoeffizient i 1 ' keine Konstante ist, sondern linear von der 



liehen Vai ! abhängt 



& Im allgemeinen Falle, für ein kristallisches Medium, ist 





./„ .1+2 



Hierin ne in isotropen Medien skalare, in Kristallen t et radische Konstante Das Ditte- 



III. nimmt hierdurch die Form an 





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lind da ben ist nach 



Indc 1er arbiträren Konstanten gerade den Wert a gegeben haben, haben wir gesichert, 



daß i, und «V «lei. chwindei heißt wir zählen die Deformationen von jenem Zustand 



; i "clc ; und in diesem normalen Zustand hat der Materialkoeffizient 



ii Deformation -\ proportional 

 »n I no lineare tel unktion derselbe 



pro Volumseinheit hat in idealen M den Wert | 



mu0 h ' entialgesel III mit 1 doppelt multi| 



laß die stoffliche Span nungsdy ade den Wert 











