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17 Thermodynamik unvollkommen elastischer, wärmeleitender Kristalle. 



,,,-, 'achten wir zunächst dos Verhalten der unvollkommen elastischen 



Für diese gelten die oben angegebenen Differentialgesetze s 



- 





dt 



in. 

 Jt 



JT 



.v\" 



z -//, X TI 



dl 



+■ p div u 



(». 



I>ie sämtlichen Koeffizienten d Gleichungssystems sind im allgemeinen Funktionen der 



r und p und a illen die Bedingungen festgestellt werden, welche das Encrgie- 



pnnxip u opieprin •Uzienten auferlegt. Die innere Energie U und die Entro- 



nd Funktion selben Variablen. Es muß zunächst 



1 cl 



cl 'öS 



< — und 



/ 8 /■ 



sein. 



Um;. . der Bildung der Energiegleichui den die Gleichungen III 1 IV,) V 4 ) und VT) 



s mit den Energiefaktoren: 



1 , : 111 , : , und 



Bü 1 



: 111 , 



multipliziert und addiert 



Fluxion derselben ergeben dabei die totale Fluxion der inneren Energie. Die Defor- 



.icder müssen den V . u liefern, welcher den aus der Bewegungsgleichung 0) stam- 



• ■ '■ .'.11 der Divergenz d mischen Rnergieflusses ergänzt und außerdem 



den Wert f/dh d, welche: die totale Fluxion von U zu der materiellen Fluxion ergänzt. Es folgt 



der Wert der Spannungsdj 



'J + 



■y * m .#'+ b" + p ■ 



glieder 1 G tems müssen sich in ihrer energetischen Wirkung 



aufh der Wert d< 





m 



einen nicht wesentlich positiv. Die rotorisehen 

 rechte hließen sich hierbei zu der Diven 



melcitun, neu. weil nach (171) 











"'• gleichung werden die Gleichungen lll. IV,) V 1 und VI) 









l I S 



und 

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