

i , Ja n in a int , 



der nahezu schwarzen Körper für eine konstante 

 iplitude Ja der nahezu monochromatischen Wellen, deren Schwän- 

 en /• und p + dp liegen, ist in jedem kontinuierlichen Spektrum eine Punktion der 



.1 p)dp. Diese Teilschwingung 



strahlten Raumes durch da sin pt=f(p)dp sin pl 

 tandteile Spektrums in dieser Weise darstellbar, .. 



nt und jleichphasi setzen sich dieselben zu einer resultieren- 



riablen zusammen, welche gegeben ist durch 





=1 



: I • p sxnptdp. 



m nur tark verbreiterte Linie, wird also diese gesamte weiße 



B j M B ii »(fliehe Eigenschwingung von der Schwingungszahl p , der großen 



/. und der Anfangsamplitud endet, so muß 



.. .1. "'sin/',,' 

 sein. 1 iM 



sin IpJf I nptdt. 



Ja 



X ,n / ( und auch für/ = 0) für jede beliebige Funktion 



muß / U endlich sein. Ks ergibt sich 



/ ptdt 



und na. ihrunc der Annahm. das Wesen der Strahlung und Integration folgt 







•1 './•„-- 



*• + p8 i pi r- 



rnplitudenverteilung in diesem weißen Lichtstrahl bestimmt Für /' 



wohl 

 ivingungszahl p mUi ein Maximum, und zwar bestimmt 





■ 



-. :U. 



119. " man diesen weißen Lichtstrahl durch ein Beugungsgitter in ein Spektrum, so muß 



angenommen werden, daß die Amplituden der monochromatischen Schwingungen in dem Spektrum 

 in dem Verhält!, , in welchem die Amplituden jener monochromatiscl 



{ende Welle von der Schwingungszahl />„ . 

 Mcn kai Amplituden dieser monochromatischen Bestand- 



m Licht • die auf die Längeneinheit des Spek- 



mg durch /(p) /• in, worin p d< ient der 



m Beu( iktrum isl I Amplitude der Lichtschwingi 



bolometrische Wärme Wirkung für die 



P 



>chv. t und cuum. 



. 



