Physik der kontinuierlichen Medien. 531 



Nun ist das Beugungsspektrum proportional den Wellenlängen dispergiert, so daß in demselben 

 der Gradient VX der Wellenlängenverteilung einen konstanten Wert hat. Die Intensitätsverteilung 

 im Spektrum hat daher (abgesehen von einem konstanten Faktor) die Verteilung 



1 6 * 2 4 p i 



X* 16*»cg 



und wir erhalten für das Emissionsvermögen e eines Körpers, der zufolge einer einzigen gedämpften 

 Eigenschwingung strahlt, nach (187) das Gesetz 



189) , e Q =K**p* 



[(■*.* +P f )+P Y-- 4 plpty 



Hierin ist K eine Temperaturfunktion, welche desto größer ist, je größer das Quadrat der Ampli- 

 tude A der gedämpften Schwingung der weißen Welle [Gleichung (184)] ist, welche der Körper aus- 

 sendet, und je mehr solche abklingende Wellen von demselben pro Sekunde ausgesendet werden. Es 

 ist also bis auf einen universellen Faktor 



190) K=A 2 n, 



worin u die Exzitationszahl genannt werden soll, welche angibt, wieviel abklingende Wellengruppen 

 sich auf einer Strecke von c a " Länge folgen, also pro sec. durch einen Querschnitt hindurchtreten. 

 120. Die Voraussetzungen, auf Grund deren die Gesetze der Wärmestrahlung von Kirchhoff, 

 Boltzmann und Wien abgeleitet wurden, sind keine anderen als das Energieprinzip, Entropie- 

 prinzip und die Voraussetzung der Existenz der Temperaturstrahlung, das heißt die merk- 

 würdige Tatsache, daß ein Körper allein deshalb strahlt, weil er eine Temperatur hat, gleichgültig 

 welche Temperatur das umgebende Medium hat, woraus das perpetuum mobile des Strahlungsgleich- 

 gewichtes bei der Hohlraumstrahlung folgt. Die Molekulartheorien nehmen das perpetuum mobile aller- 

 dings schon bei der Temperaturbewegung der Moleküle an. Viel schwerer ist es vom Standpunkt 

 meiner Theorie, welche die Kontinuität der Materie voraussetzt, die Temperaturstrahlung zu 

 erklären, es gelingt dies aber, wie im folgenden gezeigt werden soll, in exakter Weise. Es muß nur 

 angenommen werden, daß die Dämpfungskonstanten cj und x\ in einem Paare III* IV* der Diffe- 

 rentialgesetze III,- IV; negativ sind. Dieses Gleichungspaar III* IV* bestimmt eine Eigenschwin- 

 gung der Variolen 3* und t* , deren Schwingungszahl nach § 3 durch 



P0i— — * - , — rl 



bestimmt ist, und gegen die Schwingungszahlen p {) ,- der Lichtschwingungen sehr klein sein möge. 

 Die Dämpfung dieser tiefen Eigenschwingung des Mediums ist 



X| = - - — +- 



2 \<"i < 



also negativ. Da nun anfänglich jedenfalls zufällige, wenn auch äußerst kleine Abweichungen ö* 

 beziehungsweise t* dieser stofflichen Variablen von ihren Ruhewerten vorhanden sind, so werden 

 diese Eigenschwingungen auftreten, wenn auch anfänglich mit ungemein kleiner Amplitude. Zufolge 

 der negativen Dämpfung dieser Schwingungen wächst jedoch ihre Amplitude fortwährend und 

 erreicht bald hohe Werte. Die mittlere Energie dieser Schwingungen ist ausschließlich durch die 

 (quadratische) stoffliche Energie 



Eli = ■ (o; : e,- : o< -f- l ( : ///,■ : ij) 



bestimmt, da die innere Energie U derselben eine lineare Funktion der Schwingungsvariablen ist Dom 

 Anwachsen der positiven stofflichen Energie E\i entspricht eine fortschreitende Abkühlung dos 



