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t man durch Wärmezufuhr diesen Vertust, so d i eine stationäre Temperatur 



Ire Amplitude dieser negativ gedämpften Eigenschwingung ins Un- 

 irden SOll, die Wärmestrahlung oder Licht- 

 Q i.tdrat der Amplitude dieser Eigenschwingung an Intensi- 

 tnezufuhr entsprechende Energie entführt, eine stationäre 

 hwingung herbeiführt. 

 191. sentlicl irgiebetn 





v . ,, nn »; + n; = ' 



welcher die Energiekonsumption pro Volums- und Zeiteinheit der negativ gedämpften Eigenschwin* 



ht wie die positive Energieproduktion der positiv gedämpften Eigenschwin- 

 egleichung V,) kompensiert werden, da dies eine negative Entropieproduk- 

 n werden muß. Diese Energiekonsumption muß vielmehr in 

 dem nneutr. n Differenti § 117, kompensiert werden, welches durch den negotii 



mmenen Wei werden muß. Damit ist zwar die ganze Energieverwandlung ange- 



... .: i ■: • in die Energie K'. der negativ gedämpften Eigenschwin- 



gungen. I in aber nicht der ganze ein, denn dann würde sich der strahlende 



kberhaupt nicht abkühl' muß daher noch für einen Umsatz der Energie ( " /'" in 



nergie CT durch einen neuen Energiefluß gesorgt werden. Wir müssen ferner dafür 

 srgieflüsse nur durch räumliche Derivationen erster Ordnung bewirkt 

 welchem Zweck wir wieder die dyadische form dieser Differentialgesetze heranziehen 



Skalar einer dyadischen Variablen fr" 



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■ier beteiligt en noch eine stoffliche Variable t' , da das DirTerential- 



Irdnung ist, in zwei Differentialgesetze V" und IV! . welche von 



Ordnu erfallen muß. I rentialgesetze für die Fluxionen der Variablen 8 

 8 und :. lau: 



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und V ist I:. jener von IV. ist :.:. Die i 



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