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und dabei einen abklingenden LichtweUen iszusenden. 



ung mit der viel kleineren Schwingungszahl />„, 



ven Dämpfung allmählich an. Sobald ihre AmpU- 



Koppelfunktionen w plötzüch sehr hohe Werte an. 



- Jen Wen m überschreitet, denn sobald sie sich diesem Werte 



Gleichungen III, und IV, hohe Werte an und damit 



(nl . - - der emittierenden Schwingung, also ein rapi( 



n Energie derselben ein. Di :hieht auf Kosten der Energie der 



hierdurch sinkt %. und hört die Koppelung der emittierenden und ex- 



ch wieder auf. womit die Stoßerregung vollzogen ist. Es folgt nun 



tnismäßig lange -nzeit. in welcher die erregten emittierenden Schwingungen abklingen 



•ituell eine einzige exzitierende Schwingung stattfindet. Wenn die negati 



n hinreichend t, wird schon nach Vollendung dieser Schwingung wieder 



eint S rregung der emittierenden Schwingung erfolgen. 



einheit ist dann gleich der Eigenschwingungszahl p' 



»chwingu 



» = 

 127, der periodischen Exzitation der emittierenden Schwingungen liefert die 



Bandenspektren. ' Wenn die emittierenden Schwingungen nicht rein sinusförmig sind, 



ntinuierlich iktrum . det (eine beiderseits verbreiterte Spektrallinie 



me ein verbreiterte Spektralliniei und die Intensitätsverteilung in diesem Spektrum 



wird durch die Schwingungsform der emittierenden Schwingung bestimmt. Wenn diese nun überdies 



pe- i mit d hl // pro Sekunde stoßartig angelegt wird, so ist das Fourier'sche 



Theorem immer noch mit hinreichender Annäherung anwendbar, wenn die Exzitationszahl 11 so klein 



iß die cii: Schwingung in dem Zeitintervall zwischen je zwei Exzitationen nahezu völlig 



lative Intensitätsverteilung in dem ausgesendeten Spektrum die- 

 •venn nur eine ein: und völlig ausklingende emittierende Schwingung 



len würde, doch sind die absoluten Intensitäten de 

 •ßer. je ler eine beiderseits oder eine einseitig verbreiterte 



h exzitiert abklingende emittierende 



iwingun ie Funktion der Zeit und kann daher nach der 



ingen zerk len, deren Schwingungszahlen ganz- 



*«' muß also d sendete Spektrum auch nahezu 



chied der Schwingungszahlen zweier aufeinander 

 iZahl ii ist. die man hiernach bestimmen 

 nden spektrum erweisen. 



1 - v harter Kautel läßt erkenne-, daß die 



'. wen: ■..•• ;••• :. daß aber die Schwingui 



und ! III, und IV i mittierenden Schwin- 



' ncn d <" liehen tierenden Schwingung (und zwar in 



b « n « bt I igenblick d< gung hat die 



•munter. ist auch die Schwin- 



Btimmte, Nun 



Millionen dei emittierenden Schwingui 

 ab#r .derlich 







