Physik der kontinuierlichen Medien. 537 



Halbschwingung' vollendet ist, ist die emittierende Schwingung abgeklungen, hat sie nach der ersten 

 exzitierenden Halbschwingung noch merkliche Amplitude, so kann eine Bande mit Kopfkante und 

 Schweifkante ausgesendet werden. 



129. Die Differentialgesetze 111/ IV,- der emittierenden Schwingung sind durch die in ihnen auf- 

 tretenden dyadischen Derivationen der elektromagnetischen Vektoren 



199) a,-V,c , ß,V,e , afV,tn und p/-V,m . 



an die elektromagnetischen Gleichungen I und II gekoppelt und diese sind durch die in ihnen auf- 

 tretenden vektorischen Derivationen der dyadischen Variablen 



200) V • (a, äi -+- ß; zi), beziehungsweise V • (a 7 a ( - -f ß' z,) 



an die stofflichen Differentialgesetze III,- IV; gekoppelt. 



Zufolge dessen regt ein einfallender Lichtstrahl die Eigenschwingungen der Variablen ö,-t; an, 

 wodurch sich nach Kapitel 8 die höheren optischen Erscheinungen, insbesondere Dispersion und Ab- 

 sorption des Lichtes erklären. Umgekehrt regt die an die elektromagnetischen Schwingungeu direkt 

 gekoppelte Eigenschwingung ö,t, des Mediums die Emission elektromagnetischer Strahlen an. 

 Diese Eigenschwingungen sind nahezu räumlich homogen, das heißt sie mögen in Raumgebieten, 

 welche kleine Bruchteile eines Kubikmillimeters sind, vom Orte unabhängig sein, die Eigenschwin- 

 gungen ausgedehnterer Körper sind aber inhomogen, das von verschiedenen Stellen derselben emittierte 

 Licht ist inkohaerent. Es treten also merkliche Werte der vektorischen Derivationen (200) überall 

 in dem Medium auf, welche sich mit der Schwingungszahl poi und Dämpfungszahl %,• der Eigen- 

 schwingung ändern. Da sie Glieder der elektromagnetischen Gleichungen I und II sind, so regen sie 

 aufgezwungene elektromagnetische Schwingungen mit der Schwingungszahl g Qi und Dämpfungs- 

 zahl 7./ an, welche als elektromagnetische Erschütterungszentren wirken und die Quellen der emittierten 

 elektromagnetischen Strahlen sind. Es müssen ebensowohl transversale Strahlen (Licht, Wärme - 

 strahlen) als longitudinale elektrische Strahlen (Kathodenstrahlen, Anodenstrahlen) von einem heißen 

 Körper ausgesendet werden, letztere gelangen aber ihrer starken Absorption (geringen Durchdringungs- 

 fähigkeit) und geringen Fortpflanzungsgeschwindigkeit wegen nur selten zur Beobachtung. Die von 

 Wehnelt entdeckte Aussendung von Kathodenstrahlen durch glühende negativ geladene Metall- 

 oxyde im Vakuum und die von Gehrke und Reichenheim entdeckte Aussendung von Anoden- 

 strahlen stellen (selektive) longitudinale Temperaturstrahlungen dar. 



130. Es wurde im obigen nachgewiesen, daß die charakteristische Tatsache der Wärme- 

 strahlung (Verwandlung von Wärme in elektromagnetische Strahlung) qualitativ vollkommen aus 

 den Differentialgesetzen meiner Theorie folgt und daß dieser merkwürdige Vorgang dabei bis zum 

 tiefsten Grunde anschaulich und der Rechnung zugänglich wird. Da diese Differentialgesetze ferner 

 exakt auf das Energieprinzip und auf das Entropieprinzip abgestimmt sind und aus ihnen auch 

 die Tatsache der Reflexion, Dispersion und Absorption der Licht- und Wärmestrahlen folgt, so 

 müssen auch die quantitativen Strahlungsgesetze von Kirchhoff, Boltzmann und W. Wien ohne 

 weiteres Zutun rein deduktiv aus den Differentialgesetzen meiner Theorie folgen. Es können dabei 

 nur mathematische Schwierigkeiten eintreten. So zum Beispiel ist es gegenwärtig nicht möglich, ein 

 exaktes Integral der Differentialgesetze meiner Theorie anzugeben, welches die Hohlraumstrahlung 

 durch eine kleine Öffnung darstellt. Doch kann kein Zweifel sein, daß dieses Integral eine Strahlung 

 darstellen muß, welche der eines absolut schwarzen Körpers gleich ist. Ein nahezu schwarzer 

 Körper ist aber nach meiner Theorie denkbar. 



Das hohe Absorptionsvermögen desselben beruht auf dem hohen Werte der Dämpfungskon- 

 stante a und x'i der stofflichen Differentialgesetze, nicht auf einer metallischen Leitfähigkeit Das 

 keflexionsvermögen dieses schwarzen Körpers kann nahezu Null sein. Die Schwingungskonstante r, 

 .s ; , sowie die Dämpfungskonstante e, ,v, sind Funktionen der Temperatur. Wir haben allerdings 



