In , tropie S angenommen, daß daraus nach (181) folgt, 



dal ton bei jeder Temperatur im konstanten Verhältnis 



zuc erhältnis der Dämpfungszahl x, zu der Schwingungszahl 



Verhältnis von x* und /v, für die exzitieren- 

 den | iperatur unabhängig ist 



-_ — o 



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• offenbi Lichtemission de von der Betrachtung 



konstanten c, und .v, nahezu Null, so kann das Gas nur ein 

 Linicnspektrum emittieren und wird nach g 80 dieselben Linien selektiv absorbieren. Bei Erhö- 

 hung der Tempi zum Beispiel im Bogenspektrum) verbreitern sich die Spektrallinien ganz 

 bedeute ran man nach Gleichung rkennt, daß die Dämpfungszahl *, der emittierenden 

 iT C n mr. ark wächst. Die Schwingungszahl /'„, derselben bleibt aber 

 er f a die Beziehung (201) nicht erfüllt und gilt daher 

 Cht. Be d vielmehr die Schwingungskonstanter. von der Tem- 

 :ur nahezu unal Körpern ist aber die Beziehun - erfüllt 

 191, cht- und \\ srfolgt nach meiner Theorie quantenhaft (im Planck'schen 



■ der exzitierenden Schwingung an die emittierende Schwingung 

 muß bei qua Strahlung gleich sein dem Energie Zuwachs der exzitierenden 



iwingung in dem Zeitintervall zwischen zwei aufeinanderfolgenden Exzitationen (Stoßerregun^c 

 ihrend einer Schwingungsdauei zitierenden Schwingung. Dieser Energiezuwachs erfolgt 



durch d ■ impfun^ wingung. Wenn x* die Dämpfungszahl und pli die Schwingung 



zahl derselbe nimmt ihre Amplitude wärend einer Schwingungsdauer 1 /',*, im Verhältnis 



I : , 



von der Temperatur unabhängig ist, so ist das Energie 

 qunntum, Schwingung an die emittierende Eigenschwingung bei jeder Stöß- 



ern Pemperatur unabhfl Dies kann auch für die Lichtemission der 



er nahe rzer Korper möge ein Medium bezeichnet werden, de 



(hr starke ist i\r ungs- und Dämpfungskonstante r' s* c' und 



mtlich d< Pemperatur proportional sind. Es ist die- weit. 



ienten, weil dann die sämtlichen 



B \" d< 'uten Temperatur propor- 



nit I r durchmultiplizieren kann, wodurch die Koeffl- 



:antc werden. Es sind dann nach (181) die Entropiefaktoren 



Uten Temperatur verkehrt proportional 



1 



hat Wir betrachten zunächst ein ideales Medium, welches 

 nui Wichen i hwingung von der Schwingungszahl 



d ich auch imaginär -ein. 

 ein. In diesem lalle ist die emit- 



