

q ii m a n n . 



4nc lineare Funktion der sämtlichen dyadiSchen 

 Nehmen wir an, daß dieselbe cet par. auch der 

 Igt 



t x und b h a 

 r Derivationen in Jen Differentialgesetzen folgt Jas 



Au .. Mediums (Oberflächenschichten) merklich 



le Werte hat. Es muß also / eine für Jas Material 

 ben charaktei ' riable sein, zum Beispiel eine chemische 



LUCh eine Funktion derselben und der Dichte und Temperatur), 

 hc tu, n ine skalare Variable ist Dann ergibt sich aus 



lür die Kraft pi 



.') i .;. /. 



I rausgesetzt, daß die Gradienten aller 



aften in ichgerichtet sind, dar. al 



und daher a- b\ / | ./ x tyxVx = 



eilung von Einheitsvektoren, welche überall die Richtung dieser Gradienten, 



den der gekrümmten Oberflächenschicht haben, so ist / — n <// ds und ./ näa/ds, 



•enelement der « i naltrajektorien der Niveauflächen von / "der ./ bezeichnet 



Dam 



da Jy 



-+- 



worin / (s) — b 



ds ,/v 



H uptkrümmungsradien der Oberflächenschicht sind. 



ingefQhrten Orte. Integriert man über eine die Oberflächenschicht 

 durchsetzende Orth<>gonaltrajeku>; ch für den Spannungsunterschied auf beiden 



•i .«, und <. der hlichl der W 







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s i die Kap i 11 arkonstante 



l ■'' bt noch. ten. aus welchen der dyadischen Differentialges 

 • " bi fQr den Ruhefall folgen, welcher 

 Nalui tischen Variablen •>. t und / sind. Da erschein! es am natürlichsten. Bezie- 

 hung t hen der Ol und der Diffusion anzunehmen und wir wollen daher 



heinungt pannung dem chemischen Gleicht 



ohne« , nea Bezeichne /, /. > 



hen Zustandsvariablen /, her skalfreie Teil der chemischen 



.// 



div v 4 / x r 





H " / ■ im den q sehen Fall 



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Aus den chen Dtflerentialfl 



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