ZUE THEORIE DER BEWEGUNG DER ERDATMOSPHÄRE. 119 



genden Problems zu umgehen suche, verhehle ich mir keineswegs, 

 dass es damit im Grund genommen so gut, wie nichts gewonnen ist; 

 da ja der analytische Ausdruck für solche Kräfte, welche, wie es ver- 

 langt wird, in einer Flüssigkeit dieselbe Wirkung ausübt . wie der 

 Einfluss der reibenden Oberfläche eines starren Körpers, nicht bekannt 

 ist. Es kann ferner nicht in Abrede gestellt werden, dass es viel 

 einfacher und der Sache gemäss wäre, wenn die Reibung der Erdober- 

 fläche erst in den Grenzbedingungen berücksichtigt werden würde. 

 Allein ; die unmittelbare Einführung der Reibungskräfte in die 

 Bewegungsgleichungen hat den Vortheil, Folgerungen zu gestatten, 

 welche sonst nur auf Umwegen und obenein nicht so allgemein zu 

 gewinnen wären. 



§ 7. H ijdro dynamische Diferentialgleichungen mit Büchsickt 

 auf die Rotation der Erde. 



Es seien S" H" Z" die rechtwinkligen Componenten der Rei- 

 bungskräfte bezogen auf ein rechtwinkeliges Coordinatensystem x" y" 

 z", dessen z" — Achse mit der Erdachse zusammenfallen möge. Es sei 

 ferner G' das Potential der Erdanziehung auf ein Flüssigkeitstheil- 

 chen von der Masse 1. und ]; der Druck und ß aie Dichtigkeit der 

 Flüssigkeit. Die hydrodynamischen Differentialgleichungen sind 

 dann 



d^x" ^ l (G'-IT) ^„ 



cW "ex" ~ '^ 



dY _ i{G'-n) 

 d-'-z" _ i{G'--n) 



df Iz" 



.' PL 



dp 



PL 



aus der gegebenen Relation zwischen u und p zubilden ist. Nun 



