ZUE THEORIE DER BEWEGUNG DER ERDATMOSPHÄRE. 121 



Andererseits haben wir 



IG' IG' ^^ IG' . ,■ 



SG' IG' . , ^G' 



"V-//— ^e-7 Sin Xt+ -;r— r COS Xt 



ly" Ix - S(/ 



}G_^IG_ 



Iz" Iz' 



ITL in ,, 2)77 . ,, 



Sx" Sa; 1)2/ 



Iz" Iz' ■ ■ 



Die Geschwindigkeiten des Flüssigkeitstheilchen sind unabhängig von 

 der Lage der Coordinatenaxen, und die Componenten der Reibungskräfte 

 sind es auch, weil sie überall in entgegengesetzter Richtung, wie die 

 Geschwindigkeitscomponenten wirken. Bezeichnet man daher die 

 Componenten der Reibungskräfte bezogen auf die Axen des neuen 

 beweglichen Coordinatensystems mit S,' H' Z\ so ist 



J5"=;£^' <^os Xt — H' sin \t 

 H"^S' sm U + H' cos Xt 

 Z"=Z' 



Die Gleichungen ( 1 ) werden dann 



sin ^, (§: - 2a f - »') + CO. Xt (§; + u 1^'- xy) 



