ZUE THEORIE DER BEWEGUNG DEE EEDATMOSPHAEE. 



125 



Nun setzen wir, wie es in der Hydrodynamik gebräuchlich ist, 

 die Componenten der Geschwindigkeit 



dx dy dz 



dt dt ~~ dt '" 



und entwickeln wir 



d^x d^y d^z 

 ~df ~W ~dF' 



indem wir uns sowohl u^ v, w als x^ ij^ z; als Functionen von der Zeit 



t vorstellen, dann erhalten wir 



"iiU "hu Stt "bu ^„ . ^ c)0 ^ 



2it 2ix i)y ÔZ hx 



__ + ,,__+ ^.__ + rv-^ + 2Uu mi + ^v cos e)=--^-H 



"hio "bw "blO 'b^0 -.„ „ "b^ „ 



bt ex by ^ bz bz 



(6) 



als verlangte Differentialgleichungen für die Bewegung der Erdat- 

 mosphäre, in denen so wohl der Einfluss des Reibungswiderstandes, 

 als die Rotation der Erde berücksichtigt sind. 



Zu den Gleichungen (6) tritt noch eine vierte hinzu, nämlich die 

 Bedingung der Massencontinuität 



-^+1^ + ^ + 1^=0 (6a) 



bt bx by bz ^ ■' 



eine Gleichung, welche für jedes rechtwinkelige Coordinatensystem 

 in unveränderter Gestalt giltig bleibt. Es dürfte aber nicht ganz 

 überflüssig sein, nachzuweisen, dass diese Gleichung (^6a) auch dann 

 dieselbe Gestalt behält, wenn das Coordinatensystem, worauf u v lo 

 bezogen sind, in beliebiger Bewegung begriffen ist. 



Man führe ein rechtwinkeliges Coordinatensystem ( ^ 7? f ) ein, 

 welches im Raum fest sein möge, und setze 



^ = a + «1 •T? + 02 2/ + «3 2 



f = y + yi a? + 72 2/ + Ys 2 



