ZUR THEORIE DER BEWEGUNG DEE ERDATMOSPHÄRE. 137 



(15) (16) (17). Für dus -wirbelfreie Gebiet aber, da in diesem 

 Gebiete überall 



liV TiV Sit ^10 "èw îf „ -. 



'bx 'by Sa "èx "èy "bz ^ 



so dass 



^= - 2Xcos 7?=0 i: = 2XsmO 



ist, verwandeln sich die Gleichungen (14) (15) (16) in 



2?^ cos 6-r 2;\,sin 0-^ f- -.r ~^ 



da? 03 da? cy 



2X cos 0-^ - 2?,sin 0-^ + ^- ^= 

 Sa? Sa Sa Sa:.' 



2\cos O-T 2\sin 6-:^- + -^ r — = 



Sx Sa Sî/ Sa 



oder mit Rücksicht auf (18) 



-^(2X cos 6u - 2Xsin div) + -^- ^= 

 Sa ^ ' Ix ly 



~{2Xcos du - 2Xsinew)^-~-^^ 

 by ^ ' bz bx 



-^{2\ cos du - 2Xsm G^)+^~\^- 



Die Gleichung (17) verwandelt sich in die einfacl 



lere 



^^ = -(-iF + -sF + -^) 



da in diesem Fall 



Au = àv = atü 

 ist. 



§ III. Allgemeine Beziehungen zioischen Isodynamen, 

 Windbahn und Wirbelaxe. 



Unter " Isodynamen " verstehe ich Linien, in denen die isody- 

 namischen Flächen die Erdoberfläche schneiden, d. h. die Schnittcurven 



