ZUR THEOEIE DER BEWEGUNG DER ERDATMOSPHÄRE. 



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Mithm erhalten wir für den Deviation s winkel den emfachen 

 Ausdruck. 



tagi= ± (-^y sin {6a). (19) 



Dieser Ausdruck kann nirgends verschwinden, so lange 6 sin {6o) 

 nirgends verschwindet, da (-77-) überall auf der Erdoberfläche einen 

 endlichen positiven Werth besitzen muss. Sehen wir zu, ob irgend- 

 wo 6 sin {60) verschwinden kann. Offenbar muss, falls irgend- 

 wo ein solches Gebiet auf der Erdoberfläche existirt, entweder 

 sin {6a) = sein, oder 6=0 sein. 



Das erstere kann nun nicht stattfinden ; weil bei einer Wirbel- 

 bewegung die Strömungslinien d. h. die Richtung der resultirenden 

 Geschwindigkeit doch nicht mit derjenigen des Rotationsaxe zusam- 

 menfallen können. Ob aber das letztere eintreten kann, bedarf noch 

 einer näheren Untersuchung. 



Verschwindet in einem Gebiete 6 d. h. 



Dann müssen den Gleichungen (14) (15) (16) zu Folge in diesem 

 Gebiete 



Tay "hx Ix Iz ly Iz 



sein, welche Gleichungen nichts anderes aussagen, als dass die Com- 

 ponenten des Reibungswinderstandes als Differentialquotienten von 

 Einer Function dargestell werden können, Dass irgend wo die 

 Drehungsgeschwindigkeit des Lufttheilchens verschwinde, führt dem- 

 nach zum unmöglichen Postulate, dass in einem solchen Bewegungs- 

 gebiete dem Reibungswiderstand, welcher ein Potential nicht haben 

 kann, ein solches zukomme. Hieraus kann man weiter den Schluss 

 ziehen, dass die Rotatiotisgesclmindiglceit die Lufttheilchens in heinem 

 Punkt der Erdatmosphäre verschwindet, wo die Componenten des Reibungs- 



