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Widerstandes nicht verschicinden. Als eine Consequenz dieses Schlusses 

 folgt weiter der wichtige Salz dass der Deviationsiüinkel in Jceinem 

 Gebiete der Erdoberfläche verschwindet, und dass daher die Windbahnen 

 überall gegen die Normale der Isodynamen (oder Isobaren) geneigt sein 

 müssen. 



Die Gleichung (19) gestattet uns auf die Bahncurven des 

 Windes zu schliessen, wenn die Isodynamen bekannt sind, und um- 

 gekehrt auf die Natur der Isodynamen, wenn die Windbahn bekannt 

 ist. 



Wenn wir uns vorstellen, dass nirgends sonst, als in Polar- 

 gegenden und Aequatorialgegenden Gebiete mit vertical en Strömungen 

 bestehen, so bestehen die Isodynamen bei dem allgemeinen Kreislauf 

 der atmosphärischen Luft von Polargegenden nach dem Aequator, 

 und umgekehrt offenbar aus lauter um den Erdpol in sich zurück- 

 laufenden Raumcurven. Da nun der Deviationswinkel nirgends 

 verschwindet, so kann die Bahncurve des Windes im allgemeinen mir 

 eine um den Erdpol geiüundene Raumspirale sein; denn nur Spiralen 

 können ein System von in sich zurücklaufenden Curven unter einem 

 spitzen Winkel schneiden. 



Wenn aber irgendwo auf der Erdoberfläche in einem beschränk- 

 ten Gebiete eine solche Gleichgewechtsstörung der Atmosphäre 

 eintritt, dass die Isodynamen um einen gewissen Mittelpunct ein 

 System von geschlossenen Curven bilden, so ist die Windhahn noth- 

 windig auch eine Raiimsirpale, ivelche die Erdoberfläche umiüindet. 



Wir fassen die Bewegung eines Luftheilchens in's Auge, welches 

 entlang der Erdoberfläche um eine Axe rotirt, die senkrecht zur 

 Erdoberfläche steht und denken uns dabei i von der Kichtung aus 

 gezählt, in der die Luftströmung stattfindet, sodass i ein spitzer 

 Winkel, ist, dann folgt, aus der Gleichung (19), da in diesem Fall 

 sin (6(ô") = 1 ist, weil die horizontale (entlang der Erdoberfläche) 



