ZUE THEOEIE DEE BEWEGUNG DEE EEDATMOSPHÄEE. 153 



und für die Breite. 45° 



cor Xi5= ^ 



Der Azimuthwinkel der Windbahn nimmt also mit wachsender 

 Breite zu, und hat um so kleineren Werth, je kleiner Z, d. h. je 

 unbedeutender die Rotationsgeschwindigkeit der Erde gegen den 

 Quotienten — - in Betracht kommt. Nimmt hingegen K zu, d. h. 

 wird — ■ klein gegen die RotationsgeschwinJigkeit der Erde, so 

 wachst der Azimuthwinkel und für verschwindend kleinen Werth 

 von K, wird derselbe = -g- ; die Windbahn schneidet dann die Iso- 

 baren gar nicht, und geht parallel dem Parallelkreise. 



Die in Fig. 2 (Tafel XIII) gezeichnete punktirte Spirallinie stellt 

 die Windbahn bei solcher Luftströmung dar. Sie erinnert unwillkür- 

 lich an die zurückkehrende Aeqnatrialströmung; an den oberen Passat- 

 wind. Die Luft strömt polwärts vom Aequator aus mit bei wachsender 

 Breite immer wachsendem Azimuth und die Bahncurve ist eine 

 Spirale, welche den Meridian unter um so grösserem Winkel 

 schneidet, deren Windungen um so enger wird, je kleiner die 

 Strömungsgeschwindigkeit gegen den Reibungswiderstand ausfällt. 



Es lässt sich ferner aus der Gleichung (11) eine bemerken s werth e 

 Relation zwischen der Axenrichtung der Wirbelbewegung und der 

 Normale der isodynamischen Flächen ableiten, welche auch zu beson- 

 deres einfachen Sätzen führen. Im Falle der stationären Luftbewe- 

 gung wird die gedachte Gleichung. 



Dieses lässt sich auch leicht in 



cos [nö] 6—T — = — R6 cos [6R) 

 verwandeln, wo 6 und R durch die Gleichungen (18c) (18a) bestimmt 



