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Erde als eine Kugel zu betrachten ist, die isodynamischen Flächen 

 gewisse Kegelflächen sind, dereii Spitzen sämmtlich im Mittelpunkt 

 der Kugulfläche liegen. Wenn das Gebiet der Wirbelbewegung auf 

 der Erdoberfläche durch Curven geschlossen ist, so sind die Isodyna- 

 men auch eine Schaar von geschlossenen Curven. Haben die Luft- 

 theilchen hingegen keine andere Rotation, als die der Erde, so fällt 

 die Wirbelaxe mit der Erdrotation zusammen, steht also senkrecht 

 zur Erdoberfläche und die Isodynamen, müssen daher eine Schaar 

 um den Erdpol geschlossener Curven sein. In der Höhe der 

 Erdatmosphäre ist die Wirbelaxe im allgemeinen gegen die Tan- 

 gen dalebene oder Erdoberfläche geneigt, da cos (^n6) im Allgemeinen 

 nicht verschwindet, überall wo der Einflass des Reibungswider- 

 standes nicht verschwindet. Hinsichtlich dieses Neigungswinkels 

 lässt sich nun aus der Gleichung (21a) ein charakterischer Unterschied 

 zwischen einem cyklonalen und anticyklonalen Wirbelsystem ableiten. 

 Wie aus der Gleichung QSd) unmittelbar ersichtlich, haben die 

 Gradienten auch in der höheren Luftschichte bei einer cyklonalen 

 Bewegungsform grössere Werthe, als bei einer anticyklonalen, da 

 die Resultante der Rotationsgeschwindigkeit ö' für jene grösser als fiU' 

 diese sein muss, es folgt auch hieraus, dass der Deviationswinkel in 

 der höheren Luftschichte für Cyklonalen Formen grössere sein muss, 

 als für anticyklonale. Dieses Umstandes halber ergiebt sich die 

 Unfjleichuno; 



/ eos {n6) \ / cos (nf)) \ 



\ cos & )c \ cos /„ 



Hierin ist ein Satz enthalten, welcher sich also aussprechen lässt : 

 Wenn die Richtung der Wirbelaxe im cyklonalen und anticyklonalen 

 Wirbelsystem unter sonst gleichen Umständen gleiche Neigung gegen 

 die Tangentialebene der Erdoberfläche hat, so schneidet die Wirbelaxe 

 im cyklonalen System die Normale der isodynamischen Fläche unter 



