ZUE THEORIE DER BEWEGUNG DER ERDATMOSPHÄRE. 



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Gleichungen (22) (22a) (29) (30) (31) und (33) befriedigen, und zwar 

 unter der Voraussetzung, dass im äusseren Raumgebiete Wirbel nicht 

 existiren, und in dem inneren Raumgebiete die Rotationsgeschwin- 

 digkeit der Lufttheilchen gegeben sei, und dass der Luftraum sich 

 im Übrigen in's Unendliche erstrecke, und in der UnendHchkeit ruhe, 

 und in der Endlichkeit durch die Erdoberfläche begrenzt sei. Dann 

 genügt man solchen Differentialgleichungen, wie (22) (22a) (29) (30) 

 (31) und (33) durch die Raumintegrale * 



wo dx'dy'dz' ein Element des wirbelerfüUten Raumgebietes der 

 verticalen Strömung bezeichnet und r die Entfernung eines Punktes 

 (x y z) von diesem Raumelemente 



= ^{x - x'f + (2/ - y'f + (. - z'f 

 zu setzen ist 



Dass diese far Î7, F, W gesetzten Raumintegrale auch die Gleichung 

 (28) befriedigt, beruht auf dem Umstände, dass auch in unserem 

 Problem die Wirbelfäden nirgends in dem Lufti'aum endigen, dass 

 sie entweder in sich zurücklaufen, oder an die starre Erdoberfläche 

 stossen, wo sie abbrechen, da ja das Raumintegral 

 3^' , li]' , Sç^ 



= —jjo' <^os {6' n) ds. 



* Sieh. H. Helmboltz, Über Integrale der hydrodynamischen Gleichaugen, welche den 

 Wirbelbewegungen entsprechen. Crelle's Journal. Bd. 55. 



