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wie ans (17) für das wirbelerfiillte innere Raumgelnet 



(44) 



., St ^ Sc . Sm St? 

 weil -.r — = — Au -^ — = Av -^ [- ^r — := — y. 



oy Cx ex cy ' 



ist, und für das äussere Raumgebiet 



Als Gleichung für Deviationswinkel erhalten wir aus (20) fiir unserem 

 speciellen Fall. 



tag i 



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i^-^^'^H '*«' 



§ VT. Wirheifreie Luftströmung im Baumgchiet der 

 horizon talen Bewegung. 



Haben die Lufttheilchen keine andere Rotationsgeschwindigkeit 

 als die durch Erdrotation hervorgerufene, und ist ihre Bewegung 

 überall parallel der unendlichen Ebene, als welche wir die Erdober- 

 fläche betrachtet haben, so lässt sich die Bewegung der atmosphäri- 

 schen Luft ganz allgemein verfolgen. * Man nehme zunächt y in 

 der Gleichung [42) als unendhch klein an, so dass Jcp von Kuli sich 

 unendlich wenig unterscheidet. Da hierbei ï sich unendlich wenig 

 von 2Xsin unterscheidet, so ist AW auch unendlich klein. Wenn wir 

 dabei nur eine stationäre Bewegung in's Auge fassen, was wir fortan 

 thun wollen, so verwandelt sich unsere Differentialgleichung (42) in 



+ A{IZW - 2\ sin 6<f) - yAW = 

 oder mit Vernachlässigung unendlich kleiner Grösse zweiter Ordnung 

 A{izW - 2Xsin e^) = (47) 



* Diesor Fall ist auch von Herrn Oberbeck eben so allgeineiu behandelt worden. Sieb seine 

 bereits eitirte Abhandlung. 



