Zur THEORIE DER BEWEGTNÖ DER ERDATMOSPHÄRE. 



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Dieser Gleichung wird gegenügt, wenn 



W = ^^f^ , cp. (48) 



gesetzt wird; eine Auflösung, die in so fern als eine allgemeine zu 

 bezeichnen ist, als die Gleichung (47) die einzige ist, Avelcher W 

 überhaupt zu genügen hat. Hierdurch erhalten wir als Geschwin- 

 digkeitsconiponenten im Kaumgebiet der wirbel freien horizontalen 

 Bewegung 



c^cp 2Xsiii <î'j) 



^ = 1^ + ^— V 



(49) 



Ix ' 



/c ly 



Sep 



2.Xsind c)cp 



^y 



K Ix 



Gleichungen, welche mit den von Herrn Qberbeck auf einem anderen 

 Wege gefundenen bis auf das Vorzeichen des zweiten Gliedes über- 

 einstimmt.* Ganz ebenso leicht lässt sich ein Ausdruck für Isodyna- 

 men finden. Es ist nämlich in dem betrachteten Gebiete, da àW = 

 ist 



wie es aus der Gleichung (45) hervorgeht. Die Function (P genügt 

 also genau derselben partiellen Differentialgleichung, und es kann 

 daher angenommen werden, dass man 



(p := (X (f + const. 

 setzen kann, wo a eine Constante ist, die noch näher bestinmit 

 werden muss. Die Annahme, dass also auch eine particuläre 

 Lösung der Gleichung J<p = ist, rechtfertigt sich in der That durch 

 die Möglichkeit, a so zu bestimmen, dass fi' der Differentialgleichungen 



■^ 2vX sin d + K,u = 



ox 



(49a) 



-.r — + 2X sin ÔM + izv = 

 ly 



* Bei Herrn Oberback ist das zweite Glie 1 negativ. Dies rii'irt daher, weil Herr Oberbeck seine 

 Ooordinatenaxeu in entgegengesetzter Richtung drehen Hess, wie die Erdrotation. 



