ZUR THEOEIE DEE BEWEGUNG DER ERDATMOSPHÄRE. 183 



Mithin folgt durch Einsetzung der Werthe für U und v. 



d. h. 



Es ist ferner. 



P = Vpo-yR't, (61) 



d. i 



y X sin 6 ^^^ , dX 



K ^ dt. 



oder wenn man flir p^ den oben ermittelten Werth einführt so kommt 



y X sin 6 „„ /' dt 

 ^ -r y^o= 



d. h. 



---'--'^Hw-ym 



X+X,= - ^'^'^ log{p^-ymt) (62) 



womit die Bewegung der Lufttheilchen in dem in Eede stehenden 

 Falle in allen Stücken vollständio- bestimmt worden ist. 



§ VII. Kreisförmige CijMonen und AnticijUonen. 



Eine solche allgemeine Betrachtung, wie sie oben in Bezug auf 

 das wirbelfreie Gebiet der horizontalen Strömung durchgeführt worden 

 ist, lässt sich in Bezug auf das wirbelerfüllte Gebiet der verticalen 

 Strömung nicht anstellen, wegen der Unmöglichkeit, die Differential- 

 gleichung (42) allgemein zu integriren. 



Der Fall, wo zunächst eine vollständige Lösung des Problems 

 bemerkstelligt werden kann, ist derjenige, wo das wirbelerfüllte 

 Kaumgebiet der verticalen Strömung kreisförmig begrenzt ist, und 

 das äussere Raumgebiet der Horizontalströmung entweder wirbelfrei 

 oder von verticalen Wirbelfäden erfüllt ist. 



