ZUE THEOEIE DER BEWEGUNG DEE ERDATMOSPHÄRE. 185 



ZU setzen, sodass 



2)71 "bp 2 



cn cp 2 



für û = B 



und folglich die eine Bedingung der Continuität der Bewegung in 

 den beiden Raumgebieten 



"bn "hn 



erfüllt ist. 



Da nun die Luftbewegung rings um die Axe des cylindrischen 



Raumgebietes vollkommen symmetrisch ist, so kann sowohl W als 



J W offenbar als eine Funktion von p allein dargestellt werden, so 



dass also 



■hW ^ dW {x-a) tW ^ dW {y-ß) 



"hx dp p ly dp p 



wird. Die Differentialgleichungen (42) und (43) werden durch diesen 



Umstand sehr einfach. 



Wir betrachten zunächst den Fall, wo die verticale Strömung 



vertical aufwärts geschieht, und bilden W zuerst für das äussere 



Raumgebiet. Die Differentialgleichung (4 3) nimmt in unserem Fall 



die Form an 



dâW {x-a) /dW (y-ß) d^ (x-a) \ dâW {y-ß) /d(p (y-ß) _ âW^ {x-a) \ 

 dp p \dp p dp p ) dp p \dp p ' dp p ) 



oder, 



à.%. 



i^^,.„ = (68, 



