ZUE THEOEIE DER BEWEGUNG DEE EEDATMOSPHAEE. 



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Resultante hat die Richtung nach S W respect N 0. Für (y—^) = 



werden 



uz= — a{x — a) 

 V = — b{x — a) 

 Die Resultante dieser Componenten hat die Richtung nach N W 

 respect. S 0. je nachdem (a? — a) > oder < ist. 



Jedes Lufttheilchen in der Cyklone kreist demnach auf der 

 südlichen Hemisphäre in der Richtung S W N S, in demselben 

 Sinne, wie der Uhrzeiger, ganz so, wie das bekannte Dove'sche Gesetz 

 es verlangt. 



Die Gleichung für die Isodynamen für das äussere Gebiet haben 

 wir bereits ermittelt; sie sind concentrische Kreise, wie die Isobaren. 

 Die Gleichung für die Isodynamen für das innere wirbelerfüllte Gebiet 

 lässt sich auch leicht bestimmen. Da 



lâW ay lAW Icp _ IAW d(p / {x-a){y-ß) {a;^a)(y—j8)\ 

 ly 'iix Sx cSt/ ^ Ip dp\ p^ p'^ )~ 



lAW IW lâWlW _ dAW dW /[y-ßf+{x—cx.)] \ dAW dW 



ly èy Ix "hx dp dp\ p'- ) dp dp 



ist, so verwandelt sich die Gleichung (44) in 



dAW dW 



A<P- ^ ■ / - {àW - '2.Xsmd)AW - Ky = Q 



Weil in unserem Fall die Bewegung der Luft überall symmetrisch ist 

 in Bezug auf das Wirbelcentrum, so darf angenommen werden, dass 

 auch (^ eine Function von p allein ist. Diese Bemerkung giebt 



,0=.l.dp^ 

 P dp 



Mithin erhält man durch zweimahge Integration 



dp 



^ = ,onst + ^ ^j^jpäp (^ ^ + AW^-.2X sin eAW\ 



+ C log p. 



