ZUR THEORIE DEEl BEWEGUNG DER ERDATMOSPHÄRE. 193 



SO folgt schliesslich 



'^=-'+ ^ - 2A.-,. ..,. + i-(-|:y./-i^(4^y (68) 



In unserem Fall ist 



oder indem man — = m setzt 



y 



und 



(wt— i) L vi^\E/ J 



J p \ dp J'' {m-\f L2 77t^V^y + 2w'^(2ot-1) V^/ J 

 Hieraus berechnet sich als Gleichung der Isodynamen 



4 m(7?t— 1)^ L V-ß/ (2j«— J)\ß/ J 



(69) 



auch diese Gleichung stimmt mit der von Herrn Oberbeck gefundenen 



überein.* 



Die Isodynamen sind demnach concentrische Kreise, wie die 



Isobaren. Nennt man die resultirende Geschwindigkeit wieder o., so 



ist in dem inneren Gebiet 



.2 „2 , „,2 



+ V' + w' 



da nun 



*=1--«+i 



* Oberbeck. a. o. a. 0. pag. 144. Gleichung (31). 



