ZUR THEORIE DER BEWEGUNG DER ERDATMOSPHÄRE. 199 



stationäre Bewegung darstellen. 



Die Function W bleibt für das äussere wirbelfreie Gebiet un- 

 verändert; sie ist hier wiederun zu setzen 



Die Bedingung, welche an dem Eandkreis des Wirbelgebietes zu 

 erfüllen ist, ergiebt 



C= — 4 \sin dlog{B). 

 Es folgt hieraus 



und 



W = const - X sin Q p'V}- %("ê")l 

 Wir erhalten somit als Componenten der Geschwindigkeit 



u=-^[x~ct)-Xsind [l-2%(^)J {y-ß) 



v^-^{y-ß)^XsinO [l-2%(-|-)] (^'-a) 



Als Deviationswinkel findet man für diesen Fall, da K == y ist 



Am Begrenzungskreis des Wirbelgebietes wird dieses 



2 \ sin d 

 t«(l i = ^ 



und im Wirbelcentrum 



tag i = CD d. h. i = -^ 



d. i. am Wirbelcentrum schneidet die Windbahn die Isodynamen gar 

 nicht; jedes Theilchen muss dalier dort in kreisförmiger Rotation 

 begriffen sein. Als Gleichung der Windbahn findet man 



X + const + __j(^I_2;.^^)-^ =0 



