ZUR THEORIE DER BEWEGUNG DER ERDATMOSPHÄRE. 205 



SO dass man erhält ' . 



dW^ _ Ce"^("«")' \ sin d y K' 

 dp p K. p 



Die zweite Constante G kann dazu benutzt werden, die Bedingung, 

 welche an dem Grenzkreise des inneren Gebietes zu erfüllen ist, zu 

 befriedigen, d. h. 



dW„ dWi 



, — , f ür ö = i? 



dp dp 



Hieraus folgt 



mithin 



Ce T\B.) ^Xsin d.y R _ \sin d.y „ 



/\, R^ sin d y y 



Wir erhalten schliesslich 



dW^_ Uin0R^y r^ y ^-^[(^f-i^ 



dp K.p L ('S +7) ■ J 



eine Function, welche allen gestellten Redingungen Genüge leistet. 



Als Componenten der Geschwindigkeit finden wir sonach für das 

 innere Raumgebiet 





Cc + y) 



(75) 



y T/ r>\ 2 A sin d , , ~i 



2 U^ ^^ (K+y) 



und für das äussere 



. = ^1 [,_.,_lA|-(,__^,-f(^-0),._.,] 



(76) 



