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pour rétablir la coïncidence de l'image avec le fil du réticule, faire tour- 

 ner la lunette du même angle a, dont la grandeur se lira sur le cercle 

 azimutal. En même temps , on pourra déterminer le nombre d des divi- 

 sions de la règle qui ont passé sous le fil vertical de la lunette de la 

 boussole de Gauss, et la formule 



tan" 2 a 



nous donnera la distance cherchée D. 



Nous avons successivement trouvé pour cette quantité 



16 août 3079""", çf 



16 août 3o84™'",7 



J 9 août 3079""°, 3 



19 août 3o79™'",7 



Moyenne 3o8o"'"\9 



On a donc 



D = 3o8o'"-,9 



avec une erreur probable plus petite que i°"°,3; c'est une approximation 

 plus que sulFisante. 



4° Détermination des dislances R et R'. Les distances R et R' entre le 

 centre du barreau de la boussole de Gauss et les positions successives 

 du barreau déviant étaient fixées à l'aide d'entailles en cuivre placées sur 

 le banc de la boussole. Ces entailles avaient exactement les dimensions 

 nécessaires pour que le barreau vînt s'y placer. En mesurant à plusieurs 

 reprises, avec un mètre en cuivre divisé en demi -millimètres, les dis- 

 tances réciproques des bords des huit entailles, nous avons obtenu le 

 double des distances R et R', et par suite les distances elles-mêmes. 



R = o"\78292. 

 R' = o'", 58279. 



5° Détermination de t. La durée des oscillations du barreau déviant 

 était mesurée à f aide d'un chronomètre à pointage de Bréguet soigneu- 

 sement comparé à un chronomètre de temps moyen de Leroy, à marche 

 diurne très-faible. Mais le fil auquel le barreau était suspendu , ayant seu- 

 lement une longueur de 1 mètre, se tordait légèrement, et la durée des 

 oscillations se trouvait par suite un peu diminuée. En cherchant, d'après 

 les méthodes indiquées par M. de la Rive, la quantité dont la durée 

 des oscillations se trouvait ainsi diminuée, nous avons trouvé que la 

 durée observée d'une oscillation devait être multipliée par 1,00177. Ce 



